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forme générale de la loi de l'élasticité.
CONTENUES DANS L'OUVBAGE 4(»
dR
dt r (R) R^ R
ces deux quantités sont prises comme définition du coefficient d'élasticité longcitudinale £ dans le cas des matériaux n'obéissant pas à la loi de Hooke. Une troisième définition résulte de la formule :
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Lr(R)JR=o Lah)Jr=o*
formvle de Schule, « et m constantes à déterminer talement.
E — Eo — (?R, formulé de Lang.
expérimen- (25)
ùidx = (^ ^dx— - Ra? dx,
Et
àdat R« '* ~ (te - E ' i R*
formules donnant les. valeurs des dilatations en fonction des actions moléculaires, m constante dépendant des propriétés de la matière.
e = «j? + ey + 1^, (31) 50
et dilatation cubique.
y distorsion subie par un angle droit, et corrélative d'une action moléculaire S.jS coefficient de souplesse transversale, G coefficient d'élasticité transversale.
relation entre les constantes 6, E et m.
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formules pour le calcul du travail élastique de comparaison dans le cas d'un état élastique double; Ri et Rn, actions moléculaires principales.
a = Ri - i (R„ + Ru.), (38) 59
même formule que ci-dessus pour l'état élastique^triple.
S' limite pratique de la résistance au glissement^ R' limite pratique du travail à Textension ou à la compression.
formule pour le calcul du travail élastique de comparaison dans le cas d'une superposition d'un travail au glissement simple h un état élastique linéaire.
A travail dedéfottnation produit par une force P', causant un allongement A/.
Jb = ^R. = |E«» = ^, (42) 62
Jb, travail spécifique de déformation dans le cas d'un état élaBtique simple ;
dans le cas d'un état élastique double,
Jb =1[^'^^^^^'^ - 1 (R^Ry+R^R.-+RyR^)]. (44) 63
dans le cas d'un état élastique triple, et :
Jb = is7 = lG7» = g, (45) 63
dans le cas du glissement simple.
CONTENUES DANS L'OUVRAGE
CHAPITIIE m VleKl«a des prismca ù axe reedilyne.
je répartitioB linéaire des actions moléculaires ; R et lia neités des actions moléculaires à des distances y et yo de e neutre.
R, = ïj„, (49)
nule pour la flexion des prismes, M moment de flexion, ornent d'inertie de la section transversale.
moment de résistance.
idition de validité de la formule (49); 4) y: moment d'inercomposée.
loment d'inertie par rapport à un axe passant par le cende gravité de la surface considérée, I** moment d'inertie ■nipportà un axe parallèle au premier, situé à une disce a du centre de gravité, F aire de la surface.
lo = ly cos'k + li sinV — *(,; sio 2», (55) *^ = kzJr sin 2a + I^, cos 2«, (56)
ment d'inertie et moment d'inertie composée pris par iport & un axe passant par le ceolre de gravité de la secn et faisant avec l'axe des y ud angle ».
■mule donnant la direction des axes principaux d'inertie.
rayon de gyration .
Me BËSUMË DES FORMULES LES PLD6 IMPI
(„' ~ („» COS'ft + t,' 6in*a.
I moment d'inertie polaire.
