COS

Prenant la somme des moments de ces poussées élémentaires , et la divisant par la poussée totale , on a

(ts[— 2s»-+- (2/i A') s — AA']

A (A — A') cos. s

3 cos. ■ h — h’

pour la distance du point d’application de la force Q au point inférieur A de la paroi [il. Quand la paroi est verticale , cette distance est

532. L’inclinaison du plan de rupture qui donne le prisme de plus grande poussée est indépendante de la valeur de la cohésion. Si l’on suppose la cohésion nulle, h— 0 : la valeur de la poussée est

0 = — . t7 co*. «;

et quand la paroi est verticale,

La distance du point d’application de Q à l’extrémité inférieure de la paroi est

et quand la paroi est verticale,

comme dans les fluides.

233. Si l’on suppose en même temps la force de cohésion et le frottement nuis, /t'= 0, t = 90",

’ f = lang, ■; •) ± lang. ■ ;

et quand la paroi est verticale ,

(il Cette formule diffère de celle qui a été donnée par MM. de Prony et Français, dans les Mémoires cités ci-dessus, ces savants ayant pris l'intégrale du moment de la poussée entre les limites h‘ et A. On remarquera que, quoique la somme des poussées élémentaires soit nulle sur la hauteur A', il ne s'ensuit pas que la somme des moments de ces poussées soit également nulle. Il parait doue que l'intégrale doit être prise entre les limites 0 et A, comme l’a fait Coulomb dans son Mémoire de 1773. En opérant de cette manière, on fait disparaître l'anomalie remarquée par M. de l’rony, n“ 28 de ses Kecherches sur la poussée des terres.

DE LA MÉCANIQUE, i'« PARTIE.

La valeur de la poussée est dans ce dernier cas

conformément aux propriétés connues des fluides.

PRES3I0R EXKRCËK CORTRK 1ER Pt RO! PURE, 10RSQCE Ll SCRPACB SCEÉRUCRB DES TERRES EST