A UNE ÉMULSION PHOTOGRAPHIQUE DÉTERMINÉE

On suppose que le domaine de sensibilité spectrale efficace de émulsion est limité, en utilisant, s’il y a lieu, un filtre coloré approprié, aux longueurs d'onde X et À, de sorte que l’on puisse admettre, en première approximation, que dans ce domaine le facteur de contraste soit peu différent d’une valeur moyenne .

Soit b, la brillance spectrale de la source éclairant le coin, C, la constante de ce dernier pour la longueur d'onde À, +, le facteur de transmission de écran coloré. Si l’on déplace le coin de 1 em devant la source filtrée par l’écran coloré, le flux efficace est multiplié par le facteur 107%,

Si, d'autre part, S, est la sensibilité énergétique de l’émulsion, c’est-à-dire l’inverse de l'énergie R; nécessaire pour atteindre un noircissement déterminé, soit la densité d — 1,5 au-dessus du voile de fond qui est au centre de la partie rectiligne de la courbe de noircissement, on peut admettre, avec la convention simplificatrice adoptée ci-dessus, que l’émulsion se comporte à peu près comme si sa sensibilité était uniforme et si l’on plaçait devant elle un écran sélectif de facteur de transmission S,.

Pour une position déterminée du coin, la tranche considérée étant, par exemple, à la distance d en centimètres de l'extrémité la plus dense, le flux efficace a pour expression :

PX, d — b,.71. 8). 10 #7), d, étant la distance, à l'extrémité la plus dense, de la tranche de densité nulle. Si l’on déplace le coin de 1 em dans le sens des densités croissantes, le flux efficace devient :

—Crtdy—d—1}s Px, HR Est 0x. 1ü

Le facteur de transmission totale correspondant T' a pour expres- SION :

PT

ke Co jl by 71 Si 10 om 4x ro A Re ——= - = = = —

Th — / DAS al0 7 Au

et l’on peut adopter, comme constante moyenne du coin pour lintervalle À, À, la valeur :

C = — Log T.

En fait, T, et par suite C, sont fonctions de d et varient avec la position, sur le coin, de la tranche utilisée. Autrement dit, si la densité le long du coin est, en lumière monochromatique, fonction linéaire des longueurs de coin, il n’en est plus de même en lumière complexe. Toutefois, comme on le vérifie plus loin, la variation est faible, au plus de l’ordre de 0 m, 01, pour toute l’étendue du coin.

On peut donc, pour simplifier, utiliser la valeur de T relative à la tranche médiane (d — 5). Dans le cas du coin Calmels, par exemple, la distance d, à l’extrémité la plus dense, de la tranche de densité nulle, peut se déduire de l’équation (2) du $ 29 : on à alors :

2,115 — 0,183.d, = 0 do il cm; 0526.

On adopte finalement pour ce coin, en prenant dX égal à 100 À :

—C) .5,526 2b,.7,.8,.10 Dee