GHCOOC#, BG CG

DANONE CCS CUT NOT 0 NiCI2. 11-0416 16 17e , Fig. 9.

Ether éthylique C°H° — O0 — C’H5.

C'est une molécule triangulaire, si on admet le C?H5

comme ponctuel. En réalité, la molécule a la structure plus compliquée suivante :

78 RADU TITEICA

En effet, la position pentagonale convexe n’est pas stable, et ne saurait, d'ailleurs, expliquer les valeurs mesurées des trois polarisabilités optiques (Voir Stuart, £rgeb. d. exakt. Naturwiss., 1931, p. 198).

Le spectre infrarouge de l’éther éthylique a été mesuré par une série d'auteurs, dont Angstrôm, Coblentz (5), Puccianti (53), Meyer et Bronk (54), Meyer, Bronk et Levin (5), Ellis (#5), Smith et Boord (4), Stansfeld (57).

Leurs résultats figurent dans le tableau XVE.

Le spectre Raman de l’éther éthylique a été étudié par Ganesan et Venkateswaran (%7); Ramdas (**); Daure (°°); Dadieu et Kohlrausch (5°) ; Cleeton et Dufford (5°) et Sirkar (f) et paraît contenir les raies suivantes : 395 (0); 438 (5); 54o (1); 840 (5); 927 (3); 1 028 (4); 1077 (0); 1 148 (3); 1270 (4b); 1455 (5b) ; 2 866 (10b); 2 930 (10) et 2 978 (8b).

Nous avons étudié le spectre d'absorption de la vapeur d’éther éthylique entre 1,7 uw et 16,5 1 et les résultats des mesures sont donnés dans la figure 10 (courbes pour les pressions go mm. et 160 mm.) et dans le tableau XVI.

Avant de calculer le spectre de vibration de l’éther éthylique, nous aborderons celui de l’éther méthylique CH? — O — CH®. Les fréquences Raman de ce dernier composé se situent à 924 (2); 1150 (1), 1452 (1sb); 2814; 2 862: 2924 (2); 2953 (2); 2990 (2), qui ont été mesurées sur le liquide (!?). On remarque l'abondance inattendue de raies

(F2) CoscenrTz. Phys. Rev., 20, 273, 1905 ; Publ. Carnegie.

5%) PuacranrTI. Phys. Z., 4, 494, 1900 ; Nuovo Cimento. 1900. 5*) Meyer et Bronx. Phys. Rev., 21, 712, 1923.

5) Meyer, Bronx et Lévin. J. opt. Soc. Ann., 45, 257,: 1927. 56) Ecurs. Phys. Rev., 23, 48, 1924; J. Ann. chem. Soc., 15, 1334, 1929.

(°7) Sransreup. Z. Phys., 74, 466, 1932.

(55) Rampas. /nd. Journ. Phys., 3, 131, 1928.

(5) Danreu et KonLrAuscH. Wien. Ber., 158, 635, 1929.

(S°) CLeeron et Durrorp. Phys. Rev., 37, 362, 1931.

(#1) Sirkar. /nd. Journ. Phys., 8, 257, 1932.

() Danieu et Konrauscn Wien. Ber., 182, 459, 1930.

entre 2 800 et 3000 cm.-t, où le maximum attendu est de trois (quatre avec la première harmonique de la raie de

2/00 5000 3000 2000 1500 1260 1000 300 800 700 6007" Do" 25b0 OT RET

e7 Ke] S

Zransmission

À + A. À A" de —— 0 — (EEE CEE ST) ONE PE CN OR PORTE PE 17

En prenant comme structure le triangle isoscèle, on peut considérer, vu leur position et leur intensité, les deux fréquences 924 et 1 150, comme correspondant respectivement aux vibrations