LOT

On adoptera donc un tour de vis T,, rapporté finalement à T, : = (- Lo0s20) = T, (: + T sin?) .

Ces formules supposent essentiellement que le prisme est placé comme ‘il est indiqué dans la figure 10; le retournement face pour face ne changerait rien pour le Rochon, mais, dans le cas de mon prisme, il faudra, remplacer y par — +. Si les axes ne sont pas repérés, on reconnaîtra la position du prisme au sens du déplacement de l’image mobile : dans la disposition de la figure, il est opposé à celui du prisme. Par contre, et ceci pour les deux types de biréfringent, le retournement de 180° autour de Ja normale aux faces, qui incline le plan de coupe dans l’autre sens, sans échanger les faces, ne change pas le signe de +. En effet, il y a échange des images en même temps que renversement du mouvement de l’image mobile.

Il faut envisager aussi le cas de la mesure d’un petit disque. On montre facilement que les pointés par contact extérieur correspondent à un déplacement total de d + d', où Fune des images a pour diamètre la vraie valeur d, l’autre le diamètre dilaté d’, avec la déformation maximum puisqu'on mesure nécessairement des diamètres alignés. On n’aura donc qu’à appliquer aux lectures le tour de vis T;, pour en déduire d. Dans cette mesure, la déformation n’introduit évidemment aucune ambiguïté.

Fig, 18. — Disposition réelle des images (cas du prisme de Wollaston).

Donnons une idée de l’ordre de grandeur de la correction implicite dans le cas d’une étoile double. Avec un grandissement de 85, elle atteint o”,o1 à partir d’une distance de 1”,70; elle doit donc inspirer toute confiance.

Passons enfin au cas du Wollaston. Ni l’une, ni l’autre des imager ne se trouvent à la place de AB; elles s’en déduisent toutes deux pas

une dilatation par rapport à D, mais l’une avec un coefficient 1 +

(image extraordinaire), l’autre avec 1 — ï (fig. 18).