RER CAS

% — — —sin2e.

/t On voit que l'angle « est une quantité du même ordre de petitesse que la biréfringence relative qui vaut environ 20° d’angle; le calcul approché de x est donc légitime.

20 BIRÉFRIGENTS DE PREMIER GENRE. — (Convenons de ranger dans cette catégorie tous les biréfringents de la forme suivante (fig. 25) :

— axe du premier prisme dans le plan de la section principale et incliné d’un angle © compté positivement de o à 1809 vers le plan de coupe; — axe du deuxième prisme normal au plan de la section principale.

Fig. 25. — Prisme de premier genre.

Nous étudierons d’abord, pour tous les prismes que nous considérerons, le cas de l’incidence normale. |

Affectant de l’indice 1 les quantités relatives à la propagation du rayon qui est d’abord ordinaire (car il change de nom ensuite), on aura

SRB LES Ë

Le rayon extraordinaire est le rayon vecteur au point de contact de la tangente menée à la méridienne de la surface d’onde parallèlement à la face d’entrée; cette méridienne est l’ellipse dont le grand axe fait un angle avec la face d'entrée. On retrouve donc l'angle calculé plus haut et l’on a

Ayo —= — € sin 910. (1), 2 . (PERE 6e)

Au passage par le, plan de coupe, le premier rayon devient extraordinaire et sa réfraction est donnée par la construction de la figure 26.

Lo]

Fig. 26. — Construction de la seconde réfraction du rayon extraordinaire (prisme de premier genre).

Les rayons des cercles représentant les surfaces d’onde sont ret 1 ee C Lt

et l’onde incidente fait avec la surface de séparation l’angle p, de sorte que l’on a

sin(p — fi) = ( 1 =) sin p,

’ in EPS SIN D — 54 COS D — La Sin D, p— ficosz ( <) I

= —tgp.

() D'où la loi de l’écartement des images dans le micromètre à boule de spath. En effet, on peut considérer que cette dernière agit sur Ja direction d’un pinceau de rayons comme une lame parallèle, sa courbure ne faisant, en première approximation, qu’en augmenter la Convergence.

La séparation des pinceaux à la sortie, dont les variations permettent les mesures, est bien