d(\, irj, s) T
tion des vitesses '-^ -* Le mouvement est ainsi ralenti : il est
at
même, vu l'extrême petitesse admise de G, complètement enrayé,
avant que les déplacements S, tj, X^ et, par suite, 4> aient pu devenir
sensibles.
10. Application du théorème du viriel au mouvement vibratoire de l'éther des corps transparents* — Nous plaçant, pour simplifier le langage, dans l'esprit de la théorie de Fresnel, assimilons l'énergie potentielle des résistances de la matière pondérable, où figurent des carrés et produits de vitesses, à une demi-force vive, en l'appelant la demi-force vive fictive de l'éther; et considérons d'ailleurs le cas général d'un corps transparent hétérogène, où cette énergie actuelle
fictive sera exprimée par le terme / -Uc^gt, U y désignant le sexti-
nome (a) (p. 277). Alors le théorème de Mécanique dit du viriel^ appliqué convenablement, donnera, du moins pour les vibrations lumineuses les plus étudiées, qui se font par ondes approximativement planes dans des étendues restreintes, une relation simple entre Ténergie potentielle élastique et l'énergie actuelle totale^ somme de
la demi-force vive réelle 1 " ( ^7i ■+" ^ "+- j\ ) ^^ et de la demiforce vive fictive j ~\J dm,
La formule de ce théorème s'obtient, quand il s'agit de mouve-
