PAR DES RÉSISTANCES PROPORTIONNELLES A LA VITESSE

Nous admettons toutefois que les ondes dont il s'agit soient constituées, à très peu prés, comme des ondes planes latéralement indéfinies d'amplitude uniforme, ou dont le décroissement, pendant la propagation, se ferait de même sur toute leur étendue : condition vérifiée (par raison de symétrie ou de parité) sous Vincidence normale, c'est-à-dire pour des ondes sensiblement parallèles à la face d'entrée de la lumière dans le corps translucide. Une telle uniformité approchée n'empêche pas, d'ailleurs, les ondes de pouvoir être limitées latéralement: elle n'implique l'absence de variations notables de l'amplitude que dans les étendues dont les dimensions comprennent un nombre modéré de longueurs d'onde.

Nous regardons enfin comme négligeables ici ( c'est-à-dire au point de vue de l'absorption), dans le cas d'isotropie-dissymétrique autour de l'axe des z^ les termes respectifs en t^' et — W à coefficient commun, des deux premières équations du mouvement, termes producteurs de la polarisation rotatoire magnétique sinon par eux-mêmes, du moins par leur correction d'uniformisation. Or une telle correction peut, dans l'étude de nos ondes planes à vibrations pendulaires, être efi'ectuée approximativement sur le terme même que l'on corrige, par un changement constant convenable de son coefficient, comme on l'a vu après les formules (a) pour celui auquel est due la biréfringence magnétique. Ces termes emr^' et en — V> même ainsi modifiés ou complétés, étant compatibles avec la transparence, il est assez naturel de les laisser de côté dans une première étude d'un phénomène, l'absorption, qu'ils n'impliquent pas. Mais, vers la fin de la présente note, nous les introduirons; et leur suppression provisoire sera justifiée, au moins pour le cas des expériences de M. Quirino Majorana.

Dans un milieu biaxe imparfaitement transparent, à trois plans rectangulaires

de symétrie de contexture, on aurait de même comme équations du mouvement

de l'éther, en changeant un peu les notations, savoir, en désignant par a, 6, c

les constantes que nous appelions a, a, a\ et par a a', 26', ic' celles que nous

H H H' appelions — > ~ » — :

Ji. JX JJL

rf8

Les expressions symboliques de Ç, t^, C> pour des ondes planes périodiques latéralement indéfinies, seront de la forme

(a') {\,r,,X,) = (L', M', N')e*i'-L-«^-M:r-N«)vCT

avec six paramètres L, M, N, L', M', N' comprenant de petites parties imaginaires, nécessitées par la présence des termes de (a') en a', fr', c'; et l'on pourra négliger dans les calculs les carrés et produits tant de a', ô', c' que de ces parties imaginaires.

Or, si l'on pose

(«-)A=a(.-."-!^'^). B = 6(.-.*^V-) C = c(.+ Ç:v/ZT).

les valeurs (a*) de \, r^, T, rendront les équations (a') identiques à