RT

La largeur de la raie est dès lors définie par la relation

(110) en désignant par A la constante.

Bloch. — Théorie cinécique des gaz=

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146 aHÉORIE CINÉTIQUE DES GAZ

L'ordre d'interférence limite sera par suite

On peut, avec lord Rayleigh, améliorer la théorie, en ne supposant plus les vitesses des particules lumineuses ^égales toutes à leur vitesse moyenne v, mais réparties autour d'elle suivant la loi de distribution de Maxwell. Les composantes de vitesse d'une particule perpendiculairement à la direction d'observation ne jouent aucun rôle. Les particules dont la composante de vitesse dans la direction d'observation est comprise entre i* et te -h du sont, d'après la formule (6), en nombre

/hm ^hmu*-, dn^:=ni/ — 6 du

par centimère cube. A l'intervalle de vitesse du corres^ pond un intervalle de fréquence dv, de sorte que Bi, dans l'équation (105), on prend u comme .variable indépendante, il faudra poser, en représentant par h une constante et en utilisant la formule (8),

a'dy^be-'''''''*du = he ""'"du. (112)

La répartition d'intensité dans les franges est donc don née, d'après (106) et (109), par l'expression

/,*=«/:;.„.[îî.(.+ï)].-='*..

Le calcul se fait aisément en remarquant que

, . 27rBvo 27rSvntt . 27roVft . 27covot*