COS U P V

section où la normale fait avec l'axe des x l'angle p, en sorte (pie — -r- - — " , coellicient

si n y c \

dilférentiel tiré de l'équation en x, y de ce contour.

On a aussi, pour délinir ^ ou E \ jM'équa.ion M.ou-C $?&$'% étant ce ,p,i

est appelé — G' par Clebsrh. savoir le momeiit. autour de l'axe des :. ou de la ligne des centres de graute des sections, des forces qui l'ont tordre, en sorte ipie E<r3-pcut être (fleriniur par l'exp ''■rnuice pour îles prismes à section He toute forme.

Nous avons dit, au reste, à la Note du § iS qui s-uit l'équation (177), p. Il,"», cl déjà au même

n1 '.) delà Note du S r'l . «in'<ni y 3-z=.~y—t / ■ ■, exactement pour toute section elliptique

et approximativement pour celles d'autres fohffie.

KOTE DU § à!). — yiiiua; l'i.V. QßffiliXATIOjSä su; CfiltTAlNS ll.l;MI>. 475

l GO. - Vibrations longitudinales d'nne tige droite.

Pour res vilnal ions longitudinales, I équation transcendante e&lacjlc à établir, l'osons, pour le déplacement Longitudinal w d'une section,

w = wn eos {hnt) ,

wn étant simplement iVniction de :-. Si nous supposons que les forces

extérieures soient nulles, ou que

la première équation rJIN.ri relative aux vibrations longitudinales de-

viendra