CHAPITRE PREMIER

portées dans Je paragraphe précédent et qui ont été faites sur la machine à liante pression, sans détente, de la distribution publique des eaux de la ville de Brighton, en Angleterre. En se reportant à ce cpii a été dit page a <j, on verra «pie les dimensions de cette machine sont : diamètre du cylindre, i G pouces ou i . 3*33 pied anglais; course du piston, '3 pie«Js; et que, dans les deux expériences citées, elle a donné les résultats suivants:

i" Expérience. En machine a manœuvré G pompes d’épuisement, dont trois de 8 pouces et trois de 8.5 pouces de diamètre; elle a travaillé G heures o minute en vaporisant i43.a85 pieds cubes d’eau, ce «pii fait 0.398 pied cube par minute. I.a vitesse du piston a été de 3G.i 1 courses ou iG8.33 pieds par minute, la pression effective dans la chaudière étant de 39.79 livres par pouce carré, ou la pression al>solue (pression atmosphérique comprise) de 54 . 5o livres par pouce carré.

a* Expérience. I.a machine a manoeuvré 3 pompes de 8 pouces de diamètre; elle a travaillé 4 heures 5o minutes en vaporisant 89 . o 5 •>, pieds cubes d’eau, ce «jui fait o. I07 pied cube par minute. La vitesse du piston a été de 17. 3o courses ou 17 1.9 pieds par minute, la pression effective dans la chaudière étant de 4o.4a, ou la pression absolue de 55. 1 3 livres par pouce carré.

On a vu, en outre, que, d’après l’expérience «lirecte, la résistance des trois pompes, ou la charge du piston dans le second cas, se montait à 1 5. 5o Ii\ res par pouce carré, et «pie la résistance des six pompes, dans le premier cas, se montait à aq.o5 livres par pouce carré. On a «loue ainsi tous les éléments nécessaires pour établir la comparaison des deux théories.

(lela posé, si l’on calcule, d’une part l'effort théorique appliqué sur le piston, d’après le calcul ordinaire, et d’autre part l’effort réellement produit, savoir, la résistance opposée par la charge, plus la pression atmosphérique contre le piston, on trouve, en rapportant l’aire du piston au pied carré :

1)11 MODE OIIDINA1RE DE CALCUL. 4l

Ier Cas. Effort théorique appliqué sur le piston, d'après le calcul ordinaire,

i.3g63 X (54-5o x >44) togSS lhs.

Effort réel, i .3g63 X (*g.o5 -t- • 4-7 1 ) X '44 8799

Coefficient de correction o.8o

a* C»s. Effort théorique, d'après le calcul ordinaire, i . 3<j63x(55- 1 3x 1 44)’ 1108S

Effort réel, i.3<|63x (i5.5o -+- i4 7t)X ■ 44 6074

Coefficient de correction o.55

Le coefficient moyen entre les deux précédents est o.fi", et l'on remarquera que ces coefficients sont différents de ceux que nous avons obtenus dans le paragraphe précédent, paree qu'ici ils sont déduits du rapport des pressions absolues de la vapeur, au lieu d'être déduits, comme précédemment, du rapport des pressions effectives, et la confusion qui peut se produire à cet égard n’est qu'une nouvelle cause d’erreur dans le calcul ordinaire.

Nous avons donc, par le calcul qui précède, trois coefficients dillërents. Qu’on choisisse le premier, on fera erreur dans le second cas; qu’on choisisse le second, on fera erreur dans le premier cas; qu’on choisisse le troisième, on ne fera que partager l’erreur entre les deux cas. De toute manière, on est donc assuré de faire erreur, et cela suffirait à soi seul pour prouver que toute méthode, comme la théorie ordinaire, qui consiste dans l’emploi d'un coefficient constant, est nécessairement erronée; mais, pour arriver à connaître l’étendue des erreurs auxquelles on peut être conduit par cette méthode, supposons qu’on fasse le calcul des effets de la machine avec le coefficient moyen déterminé ci-dessus : on aura

i" Cas. Effort pratique applique sur le piston , d'après le calcul ordinaire, avec

le coefficient moyen, 1.3963 X (54-5o X *44) X 0 ^7 7342 16s.

EfTort réel, comme ci-dessus $799

Erreur en moins *4^7

2e Cas. Effort pratique d'après le calcul ordinaire, 1.3963 (55. i3Xi 44 'X° ^7‘ 7427

EfTort reel, comme ci-dessus 6074

Erreur en plus 1 353

Erreur moyenne des deux cas. i4<>5 Ibs.