CHAPITRE DEUXIÈME

Il s’ensuit qu'entre les volumes V et V', occupés par le même poids de vapeur à la même pression, et sous les températures respectives t et t’, on a la relation, en mesures anglaises:

V i 4- o.ooao3 (t — 3a) 461.2 4- t

ou, en mesures françaises:

V 1-4- o.oo365 t 274 -H 1

V' 1 -4- o.oo363r' 274 4- t'

Et puisque nous avons vu que le rapport entre les volumes occupés par le même poids de deux vapeurs différentes n’est autre chose que le rapport entre les volumes spécifiques de ces deux vapeurs, les deux relations précédentes seront également vraies en y remplaçant le

rapport^-, des volumes absolus par le rapport -, des volumes spéei-

▼ fl

tiques.

Cette loi, supposant que la température de la vapeur change, sans que la pression subisse cependant aucun changement, 11e peut évidemment convenir aux effets qui se produisent dans les vapeurs en contact avec le liquide, puisque dans celles-ci la pression change nécessairement et spontanément avec la température.

§ III. Relation entre les volumes spécifiques, les pressions et les températures, dans les vapeurs en contact ou non avec le liquide.

Ainsi qu’on vient de le dire, la loi de Mariotte, non plus que celle de Gay-Lussac, 11e peuvent s’appliquer isolément aux changements qui survieiment dans les vapeurs qui continuent de rester en contact avec le liquide; mais il est clair que, de leur ensemble, on peut déduire une troisième relation propre à déterminer les variations de volume qui ont lieu dans les vapeurs, en vertu d’un changement simultané dans la température et dans la pression; et cette relation pourra, dès lors, comprendre le cas des vapeurs en contact avec le liquide, puisqu’il suffira d’introduire dans la formule les pressions et températures qui, dans cet état de la vapeur, se correspondent entre elles.

de l’action mécanique de la vapkub. 7 3

Supposons donc qu’il s’agisse de connaître le volume occupé par un poids donné de vapeur, qui passe de la pression p' et de la température à la pression p et à la température t. On pourra supposer que la vapeur passe «l’abord de la pression p' à la pression p sans altérer sa température, ce qui, d'après la loi de Mariotte, donnera entre les volumes spécifiques u et u." de la vapeur, avant et après cette transformation,

lf rP .

I U = fit —,

puis ensuite 011 supposera que cette vapeur passe «le la température t' à la température t, sans altérer sa pression, et le volume spécifupie de la vapeurdeviendra, d’après la loi deGay-Lussae, en mesures anglaises:

u = fit

:4 iCi.a + l' U p 46>.3 + f’’

ou en mesures françaises :

n a;4 + < ip 374+ >

On aura évidemment, parce moyen, la loi suivant latjuellele volume spécifique de la vapeur change, en vertu d’une combinaison donnée de pression et de température. Par conséquent, en ne mettant dans cette équation pour/; et t, p' et t', que les pressions et temp«:ratures qui se «‘orresponfJcnt dans les vapeurs en contact avec le lifjuide, on aura les changements analogues «pii se produisent dans le volume spécifkpie «Je la vapeur, lors«ju’on 11e la sépare pas de son eau génératrice.

D’un autre côté, on sait, par les expériences de M. Gay-I,ussac, que sous la pression atmospliéri«|ue ou i4."of> Ibs par pouce carré, et à la température «le u t a «legrés de Fahrenheit, ou en mesures fran«;aises, sous la pression de 1 .o335 kilogramme par centimètre carré, et à la température de 100 degrés «lu thermomètre centigrade, le volume sp«*rifi(jue de la vapeur d’eau en contact avec le lupiide est 1696 fois celui «le l’eau qui l’a produite. On peut donc facilement en conclure le volume du même poids «le vapeur à une pression «pielconque p et à la température t correspondante. Il suffira, pour cela, de mettre pour