CHAPITRE DEUXIEME

que l’on appelle M le volume absolu de la vapeur t|tii en résulte, on aura

si ensuite le même volume d’eau se transforme en vapeur à la pression //, et que l’on appelle M' le volume absolu qu’occupera la vapeur résultante, on aura encore

Donc enfin, entre les volumes absolus de vapeur qui correspondent au même poids d’eau, on aura la relation définitive

c’est-à-dire que les volumes de la vapeur seront entre eux, non pas dans le rapport inverse des pressions, comme on le supposait en admettant la loi de Mariette ou de Boyle, mais dans le rapport inverse des pressions augmentées d’une constante.

On tire également de l’équation (b) la relation

P — Sî (n -+- P') ~ '*» ( c )

et les deux équations (b) et (c) serviront à déterminer soit M, soit/;, selon celle de ces deux quantités qui se trouvera inconnue.

Nous venons de voir que dans le cas général, c’est-à-dire quand le cylindre ne subit aucun réchauffement extérieur, le volume et la pression de la vapeur, pendant son action dans la machine, se déterminent au moyen des équations (a), (b), (c); mais si, au contraire, il arrive, comme nous l’avons supposé plus haut, que la vapeur, après sa séparation de la chaudière, soit maintenue par des moyens factices à une certaine température constante t, , il s’ensuiv ra que, pendant son action, cette vapeur changera de volume et de pression, mais sans changer de température; donc alors elle suivra la loi «le Mariotte.

Mais, si la vapeur suit la loi de Mariotte, on voit qu’en exprimant

of. i.’action mécanique l)K la vapeur. y'i

par «, le volume spécifique de la vapeur qui se formerait directement à la température donnée t,, et par/;, sa pression dans le même instant, ce que les tables du volume de la vapeur permettent de connaître facilement, on aura pour le volume occupé par le même poids de vapeur, sous une pression quelconque, mais à la même température.

et pour la pression de la même vapeur à même température et occupant un volume quelconque,

Donc, pour passer du cas général que nous a vous considéré précédemment, au cas que nous considérons maintenant, il suflit, dans les relations générales (a) , (b) , ( c ) , de faire

m = m,/>, et n — °> car alors ces équations se réduiront aux suivantes

et en observant que le rapport des volumes absolus est le même que celui des volumes spécifiques de la vapeur, on reconnaîtra que ces formules sont identiques avec celles que nous venons de déduire directement de la loi de Mariotte.

Donc, dans le cas du réchauffement de la vapeur, on pourra toujours se servir des formules générales déduites des équations (fl), (b), (c). Il suffira seulement d’y introduire les deux conditions

m — u, p, et n = o;

ce qui sera facile dès que l’on connaîtra le degré de température au-