DISPERSION ET ABSORPTION DE LA LUMIÈRE PAR LES MILIEUX ANISOTROPES

146. Les lois de la dispersion et de Tabsorplion de la lumière et des radiations en général, par les milieux criélullisés, ont été, dans ces derniers temps, Tobjet de travaux importants Nous citerons en particulier les travaux de M. Carvallo (*) sur la dispersion, ceux de M. Becquerel sur l'absorption.

Il s*agissait de savoir si les lois classiques de la double réfraction sont rigoureuses ou seulement approchées; en d'autres termes, si la surface d'onde est exactement une surface de Fresnel, ou si elle en diffère de quantités qui soient (!c Tordre de grandeur des termes qui représentent la dispersion.

Jusqu'alors on croyait que cette dernière opinion était la vraie. M. Carvallo a montré au contraire, en opérant sur <k»s cristaux uniaxes, que, pour une couleur déterminée, la «ur-

(*j Carvallo, Thèse,

face de Tonde se décompose en deux surfaces qui sont une sphère et un ellipsoïde, ou tout au moins les écarts sont de l'ordre des erreurs d'expérience. Il en sera probablement de même dans les cristaux biaxes. Quand on passe d'une couleur à l'autre, les deux surfaces changent de dimension, mais non de nature.

Ces résultats s'expliquent très bien dans la théorie de HelmboUz, comme l'a établi M. Carvallo, et comme nous allons le voir.

Nous prendrons la théorie sous sa forme la plus simple : c'est-à dire que nous admettrons l'existence de deux sortes seulement de molécules matérielles, les unes mobiles, les autres immobiles.

147. Considérons un élément de volume d-c : cet élément renferme des molécules d'éther, des molécules matérielles mobiles et des molécules matérielles immobiles.

Les molécules d*éther sont soumises aux forces provenant des molécules d'éther extérieures à l'élément dx et aux forces provenant des molécules matérielles ; les molécules matérielles de l'élément d-c sont aussi soumises à ces deux espèces de forces, et en plus à une résistance, analogue au frottement et qui produit l'absorption. Soient p la densité de l'éther dans l'élément d-ç ;lf ti, ^ les composantes du déplacement d'une molécule d'éther; p, et ^4,*^,, ^^ les quantités analogues pour les molécules matérielles mobiles.

X^d-Cj Y^c?T, Z^dx seront les projections sur les axes de la résultante de toutes les forces qui agissent sur l'éther de dr et proviennent de Télher extérieur à dx.

Xrfr, Yc?T, Zd-z seront les projections de la résultante des

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actions des molécules matérielles sur Téiément d*éther dr. X^rfT, Y^dzf Z|C?T, les projections de Taction résultante de rélher et de la matière immobil^sur la matière mobile de dr et

les projections de la résistance passive. Les équjitions du mouvement de l'éther seront :

(1) pf=Xo + X

et deux autres analogues.

Celles du mouvement de la matière seront :

et deux autres analogues.

Or (§ <37).