ABSORPTION DANS LES MILIEUX CRISTALLISÉS

ne fût diri.^ée suivant un des axes de symétrie de la surface de Fonde.

Cependant, comme la vibration de Helmholtz diffère peu de celle de Fresnel, nous pourrons la regarder comme perpendiculaire au plan de polarisation.

En rétablissant dans les équations (5) (§ 137) le terme en Rj, que nous avions négligé, nous trouverons :

dll

(10) (p^p2 ^ 1 ^Rj ç^ ^ ^1 ^ ^^

ou

dfQ

en posant :

cr;,=«

Q = n+ P^^'-^-*P'^M Sî4-.? + c?)

Nous trouverions de même :

d^^ c?Y|, dl^^

D'autre part :

dn dQ dX d^

et Téquation (6) s'écrira encore

Le reste du calcul se conduit absolument de même, et on arrive aux mômes équations; seulement, comme Q a des coefficients imaginaires, a, 6, c et ^ sont imaginaires.

L'exponentielle e serait de la forme

h dépendant de ir -)- »iy + w^ + P^- ^ dépendant seulement de to -f- 7ny + nz, la partie réelle serait :

e-^ cosh.

Il y aurait donc absorption.

151. Remarquons que dans tous les calculs qui précèdent nous nous sommes appuyés sur des hypothèses très particulières. D'abord nous avons supposé qu'il n'existait qu'une seule espèce de matière mobile ; nous avons représenlé les composants du frottement par — Rj -rf î — R. ^> — R, -r^? ce

^ ^ dt * at * dt

qui est admettre implicitement que le milieu est isotrope pour cette espèce de frottement; il n'y a évidemment aucune raison pour qu'il en soit ainsi.

Cependant, nos équations eu.<tsent été changées en abandonnant ces hypothèses. 11 aurait fallu poser :

= n + £i|^ (5î + 7)î + ç?) + v^- ipn-

n' étant un polynôme du deuxième degré en 5^, tii, Ç<, les trois composantes du frottement auraient été représentées

par des fonctions linéaires à coefficients constants de-j^»

-T^> -T^î en convenant que le tableau des coefficients fût di dt ^