RELATION ENTRE L'ABSORPTION ET L*ÉMI$SION

traverse un milieu absorbant, les molécules matérielles, entraînées par celles d'éther entrent en vibration. S*il n'y a pas concordance entre les périodes, Tamplitude de ces vibrations reste très faible. S*il y a concordance, au contraire, Tamplitude va en croissant : les molécules matérielles absorbent de la force vive et leurs vibrations conslituent la chaleur. D'après cette manière de voir, Tamplitude de Télongation des molécules matérielles croit quand il y a absorption.

Dans la théorie de Helmholtz, Tamplitude d*élongation des molécules matérielles reste constante, mais il y a un frottement qui absorbe de la force vive et la transforme en chaleur.

Bien que la première conception ne soit pas facile à mettre en équation, il est probable qu'elle conduirait aux mêmes résultats que celle de Helmholtz, même en ce qui concerne la dispersion anomale, car dans nos équations le terme R, nous a servi seulement à exprimer Texistence de l'absorption.

Elle rendrait d'ailleurs, peut-être mieux que celle de Helmholtz, compte de l'émission des radiations par les corps qui les absorbent. Les molécules portées à haute température vibrent et communiquent leur énergie aux molécules d'éther.

Une partie des difficultés que nous avons rencontrées tiennent aussi à l'hypothèse particulière que nous avons faite sur la nature de l'onde : comme nous avons considéré une onde plane, remplissant tout l'espace, il ne peut y avoir ravonnement.

Nous savons qu'un excitateur possède une période propre et que, placé dans un champ électrique variable, il entre rn vibration et devient un résonateur.

254 THÉORIE DE LA DISPERSION DE HELHHOLTZ

Pour expliquer les phénomènes de dispersion et d'absorption, on a supposé la matière parsemée de petits conducteurs susceptibles de jouer ainsi le rôle d'excitateurs et de résonateurs pour les oscillalions extrêmement rapides qui constituent la lumière.

Voici quel avantage cette conception peut présenter. Dans la théorie de Helmholtz nous sommes obligés, pour expliquer l'existence de (n •«— 1) raies, d'imaginer n espèces de molécules. Comme les raies sont extrêmement nombreuses, il nous faudrait admettre dans chaque molécule un nombre d'atomes extrêmement considérable.

Or les raies du spectre forment des groupes qui paraissent suivre des lois analogues aux lois des sons harmoniques, quoique' beaucoup plus compliquées; il semble donc qu'on devrait pouvoir trouver une relation qui permette de déduire une quelconque de ces raies des précédentes. Si cette relation existait, le nombre des raies et celui des atomes devraient être infinis, ce qui semble inadmissible.

Déjà ce problème avait frappé M. Brillouin, qui en avait cherché diverses solutions. La théorie électromagnétique aurait pu lui en fournir une nouvelle assez satisfaisante.

Le milieu est parsemé d'excitateurs de formes et de périodes diverses, répartis en un certain nombre de groupes, correspondant aux diverses sortes de molécules mobiles de Helmholtz.

Mais on sait qu'un excitateur est susceptible d'une infinité de vibrations dont les périodes obéissent à des lois analogues à celles des harmoniques d'une corde vibrante ; dans le cas des excitateurs linéaires, ces lois se réduisent à ces dernières.

Chaque groupe d'excitateurs donnera donc non pas une

THÉORIE ÉLECTROMAGNÉTIQUE DE LA DISPERSION raie, mais une Infinité de raies Be succédant conTorr à une cerlaini; loi.

On relrouverail d'ailleurs, sauf celle différence, une lout à fait analogue à celle de Helmholtz.

A chaque catégorie de ces excîlaleurs correspond) les équations une des composantes que nous avons a E), E] ■'- la- Les équations trouvées ont même forme qu que nous avons écriles. Seulement l'interprélalion des est différente; en particulier lescoerQcieols p,. p^-.. p™ scnteraient les coefticients de self- induction des escit etc.; les coerficients H, +P,, Hj + Pj ... H, + P„ en senteraient les capacités, etc.

Knfîn, et c'est là un autre avantage de cette théorie s de Helmholtz, les termes en R,, Rj ... R„ ne soulève la difficulté que j'ai signalée plus haut. R,, R, ... R„ sentent alors les résistances de nos excitateurs, cl !'< absorbée par ce que Helmholtz appelle le rrottemcr aulre chose que la chaleur de Joule.

Les équations seraient d'une forme un peu plus com que celles de Helmholtz, parce qu'il faudrait tenir con l'induction mutuelle des excitateurs. Mais rien de ce essentiel ne serait changé. Il n'y a pas lieu du reste c un choix entre ces théories différentes. Ce serait très ] turé. J'ai voulu seulement, par cette discussion, montrci est essentiel dans les hypothèses de HelmhoUz, et ce secondaire.