II. — Z)a travail intérieur

On peut simplifier l'équation (i) en posant avec M. Clausius dJ -h dL = du ; il vient alors

dQ = \{dW-hdH).

Dans celte équation, dW représente, comme on sait, l'accroissement du travail d'oscillation, et, par suiie, ArfW, d'après les hypothèses faites dans l'Introduction, est l'augmentation de la chaleur sensible, ou, comme on dit encore, l'accroissement de la chaleur réellement contenue dans le corps. dU représente le travail employé pour faire changer la disposition

des particules du corps, ou, selon l'expression de M. Claudius (*), le travail employé pour augmenter la disgrégation. Ce travail comprend à la fois le travail correspondant au changement de position relative des particules du corps, et le travail qui correspond à l'action de la pression extérieure p quand le volume du corps change. Certaines hypothèses faites sur la loi à laquelle doivent obéir les valeurs de rfW et rf H ont conduit M. Clausius( ouvrage cité) à des recherches très-intéressantes (^/ que nous ne développerons pas ici, parce qu'on ne peut pas ! encore les considérer comme terminées.

Une autre forme de l'équation (i) a été bien plus féconde en résultats; c'est cette forme que nous emploierons toujours dans la suite. Si on pose dW -hd} = rfU, on aura

(2) rfQz=A(rfU + rfL).

Ici rfU représente à la fois l'accroissement du travail d'oscillation ou de la force vive du mouvement moléculaire, et le travail employé à vaincre les actions mutuelles des molécules pendant que la chaleur arrive au corps.

rfU représente donc le travail total qui a été produit pendant l'introduction de la chaleur dans Vintérieur du corps.

Nous appellerons dorénavant la quantité U travail intérieur; d\] est par conséquent l'accroissement du travail intérieur ( ** ). La quantité U représente le travail mécanique emmagasiné dans le corps, et peut être mesurée par la quantité d'action que produirait le corps si ses particules sortaient eniièremeni de leurs sphères d'action réciproque et rentraient au repos.

Ce travail intérieur total U ne peut pas être mesuré directement, il est vrai, mais nos recherches ultérieures n'exigent pas la connaissance de sa valeur. Il suf6t de supposer la gran-

( * ) Clavsics, VI* Mémoire.

C** ) M.Kirchhoff appelle la quantité U die JFirhiingsfunktion, et M. Thomson the inechanical energy of a body in a given state. M. Clausius considère comme travail intérieur seulement le terme di de l'équation (i).

L'expression travail intérieur est habituellement prise en France dans le sens adopté par M. Clausius {Note des Trad.).