ctO

Cette nouvelle équation permet de calculer, au moins approximativement, l'accroissement de pression dp qui résulte d'un accroissement de la température dt subi par le corps sous un volume constant.

Imaginons, par exemple, un liquide contenu dans un rése^ voir contre les parois duquel il exerce dans tous les sens une pression d'une atmosphère ; pour une augmentation de température dt, cette pression augmenterait de dp si Ton chauffait celte masse liquide sous un volume constant, c'est-à-dire si les parois du vase ne pouvaient pas céder. Ainsi, entre les limites de la température zéro et loo degrés, le coefficient de dilatation du mercure liquide est, d'après M.Regnault, a = o,oooi8i53| de plus, le coefficient de compression est, d'après M. Grassi ( *), ^ = 0,00000295, à condition que l'accroissement de pression soit exprimé en atmosphères; l'équation (458) donne, d'après cela, pour le mercure liquide à la température ordinaire,

dt).

(*) Grassî, Sur la compressibilité des liquides {Annales de Chimie et de Physique, 3* série, t. XXXI).

Voyez aussi :

Kroemig, Journal fur Phjrsik und Chenue des Auslandes^ t. II, Berlin, i85i;

WlJLLNER, Traité de Physique expérimentale y 1. 1, p. 187.

Les résultats de M. Grassi confirment du reste les observations antérieures de M. Aimé {Annales de Chimie et de Physique, 3® série, t. VIII, p. 257 ; Annales de Poggendorff, t. II supplémentaire, p. tiaS) et celles de Colladon et Stc»« {Mémoires de V Académie des Sciences, Paris, 1827, t. V des Savants étrangers; — Sur la compression des liquides , Mémoire couronné ).