SPÉCIFIQUE
TEMPÉRATURE
LIQUIDES
pression constante ( Begnanlt. )
Tolome constant
OO
i,ooo5
Eau J
i,oio4
Éther..
Alcool
Mercure
Les valeurs de la chaleur spécifique à volume constant et
celles de -^ sont nouvelles; on voit qu*ici encore l'eau se com-
porte autrement que les autres liquides considérés; pour Teau, la valeur de c, diminue sensiblement quand la température
augmente; tandis que la valeur de Cp et celle de -^ augmentent
en même temps que la température; pour Téther et l'alcool» les variations relatives à c, et — sont inverses ( *).
Comme les formules développées plus haut sont applicables d'une manière générale, nous pourrions nous en servir aussi pour les corps solides, et déterminer par exemple la chaleur spécifique à volume constant de certains métaux. Mais on rencontre ici une certaine difficulté. Pour le coefficient de dilatation a d'un corps solide, il s'agit de la dilatation cubique, tandis que les expériences ont été faites sur la dilatation linéaire. Heureusement le coefficient de dilatation cubique se déduit facilement du coefficient linéaire; mais il n'en est pas de même du coefficient de compression p. p désigne, dans les formules données plus haut, la pression spécifique, qui est supposée la même sur toutes les parties de la surface ; quand nous parlons de compression pour un corps solide, nous devons supposer d'avance que le corps solide soit soumis de tous côtés à une pression plus forte, et il faudrait que l'expérience fît connaître le changement de volume produit à une température constante par une certaine augmentation de pression.
Mais les expériences sur l'élasticité des corps solides ont été exécutées d'une autre manière. On a étiré ou comprimé des corps prismatiques, et on n'a observé que des changements de longueur. La question est de savoir si ces observations peuvent conduire au changement de volume que produirait la
( * ) La chaleur spécifique à volume constant de l'eau et du mercure a été calculée pour la première fois par l'auteur dans la première édition de cet Ouvrage. Les valeurs qu'il a données alors s'écartent un peu de celles qui se trouvent ici, soit parce qu'il s'appuyait sur d'autres résultats d'expérience, soit parce qu'il y avait quelques légères inexactitudes dans les premiers calculs; elles influent d'ailleurs très-peu sur les résultats. On avait pris la même valeur
pour les quotients différentiels {-j-) c* ( j" ) ' ^^ dernier correspondant au
cas où ^Q == o, car pour l'eau ces quantité? sont à très-peu près égales.
M. Clausius a repris plus tard la question (^Équations fondamentales de la théorie mécanique de la chaleur , voyez la citation de la page 546) ; il a calculée, pour l'eau, et trouvé des valeurs qui coïncident avec celles du texte et avec celles que j'ai calculées antérieurement.
