CAPACITÉS CALORIFIQUES

même augmentation de pression, agissant sur toute la surface du corps prismatique.

Soient / la longueur d'une tige prismatique, et X sa diminution; supposons qu'aux faces terminales agisse par unité de surface la force p, et que E soit "le coefficient d'élasticité de la substance de la tige; on a alors la relation

p = jE.

Poisson a démontré que si la pression p s'exerce sur toute la surface du prisme, la compressibilité cubique doit être

égale ^-j

Si l'on appelle alors c le volume, et ôc la diminution de volume, il viendra

Mais M. Wertheim a trouvé plus récemment que les compressibilités linéaire et cubique sont égales; on peut donc adopter pour les corps solides (quand on ne dépasse pas la limite d'élasticité), la relation

dv dp

d'où l'on déduit en prenant, ce qui est suffisamment exact, à la place de v le volume spécifique c», qui correspond à la tem-» pérature o

L'équation (456) nous donne, quand nous supposons le coefficient de dilatation cubique « consunt,

i^jr'"-

En subsliluanl dans Téqualion (452), on trouve

Celte équation donne la diminution de la pression spécifique à volume constant d'un corps solide. Si dp était mesuré en atmosphères, il faudrait diviser le second membre de cette dernière équation par io334.

L'équation II' de la page 547 <^onne, quand on se sert des formules précédentes,

Soient encore y le poids d'un mètre cube d'eau ( looo kilogrammes], et e la densité du corps par rapport à l'eau; alors

yt et par suite

ffa'i\ ATa'E (463) cp-^c. = —^

La chaleur spécifique à volume constant c, peut se calculer à l'aide de cette dernière formule.

Le coefficient de dilatation linéaire de l'argent est, d'après Laplace, 0,000019097; en le multipliant par 3, on trouve «:= 0,000057231 pour le coefficient de dilatation cubique, ce qui, il est vrai, n'est qu'une approximation. Le coefficient d'élasticité d'un fil d'argent (par mètre carré de section), est

Prenons la densité £= io,5ii, et calculons le second membre de l'équation précédente pour ^ = o, c'est-à-dire T = 273® ; nous trouvons alors pour l'argent

Cp — C, Eir 0,00148.

D'après M. Regnault, on doit prendre Cp =0,05701, et on a par conséquent, pour la chaleur spécifique à volume constant

de l'argent, Cp = o,o5553, et par suite ^ = i ,0266.

ÉGHAtJFFEMBNT PAft COMPRESSION. 557

M. Edlund (*) a trouvé dans ces derniers temps, en suivant une marche différente, le nombre 1,0203,

Les formules précédentes ne peuvent prétendre à une grande exactitude ; nous ne poursuivrons donc pas davantage cette étude, et même, dans ce qui suit, nous nous attacherons surtout aux propriétés des liquides, parce qu'ils remplissent mieux les conditions qu'exigent ces formules.