DE LÀ FDSION DES CORPS
température zéro, a été prise égale à i atmosphère; l'ordonnée qui correspond à la température — i degré est environ i36 atmosphères, tandis que celle qui correspond à -+- I degré est presque nulle. Des expériences entreprises dans le but de déterminer la forme de cette courbe ejitre zéro et i degré ne présenteraient pas de grandes difficultés, et jointes aux formules précédentes, elles seraient certainement très-utiles.
Prenons de Feau saturée à Tétat M (fig. 57 ), c'est-à-dire sous la pression d'une atmosphère et à la température zéro : d'après l'équation (477 ), on a la relation
dt-=z — 0,007 324. rfp.
Prenons pour Taccroissemenl de pression une quantité finie, une atmosphère, la température devrait être abaissée de
pour que l'eau fût de nouveau saturée , c'est-à-dire prête à se congeler sous la pression nouvelle (2 atmosphères).
Mais nous avons trouvé plus haut (voyez le tableau de la page 559) que la température de l'eau à zéro, qui supporte une pression d'w/ie atmosphère, varie de
lorsqu'on élève la pression é!une atmosphère à l'aide de la compression, sans lui fournir ni lui soustraire de la chaleur. On conclut de là que l'eau passe à l'état de surchauffe par la simple compression dans les conditions supposées (comme cela a lieu pour la vapeur sèche et saturée ), et qu'il faut retirer çi l'unité de poids de l'eau, après une compression de 2 atmosphères, la quantité de chaleur
0,00734 ~ 0, 000406 inO*^®*, 006918,
pour qu'elle soit de nouveau saturée sous la nouvelle pression.
Il n'existe malheureusement aucune observation qui nous
57^ ÀPPBlfDICB. — DBS C01P8 SOLIDES ET LIQUIDES.
permette de faire un calcul analogue pour d'autres températures.
Mettons dans l'équation (47^) la valeur de -^donnée par
l'équation (476), et faisons-y />= io334 et 7=273 degrés, nous trouverons, pour la chaleur latente externe de l'eau à zéro et sous la pression d'une atmosphère,
Apu =: — 0,00212 calories.
Pendant la fusion de i kilogramme de glace dans les circonstances ordinaires, on n'emploie donc pas, comme pendant la vaporisation, une partie de la chaleur à produire du travail externe; c'est la glace qui absorbe ce travail dont la valeur est
Le travail interne s'obtient à l'aide de l'équation (473) à zéro et sous la pression atmosphérique
La différence de r et p est, par conséquent, entièrement dans les limites des erreurs d'observation. On trouve aussi à l'aide de l'équation (474)
^ = 87,91, puis
Il résulte, de tout ce qui précède, que les équations fondamentales d'un mélange de glace et d'eau sont les mêmes que celles qui ont été établies pour un mélange de vapeur et de liquide.
