AR R

Il6 DEUXIÈME SECTION. DES GAZ PERMANENTS.

mais les équations (62) et (56) ont donné respectivement les

relations

Cp — c,=: AR,

En substituant dans Téquation précédente, on a le résultat très-simple

auquel se réduit la deuxième équation fondamentale appliquée aux gaz permanents. Ce résultat est extrêmement important, parce qu'il donne une très-grande probabilité à notre hypothèse sur la fonction S, que nous avons introduite dans nos considérations générales, sans faire aucune supposition sur les propriétés particulières des corps. Nous pouvons prendre cette fonction comme mesure de la température^ elle représentera la température du corps comptée à partir d'un point situé à 273 degrés centigrades au-dessous du point de congélation de Teau (l'intervalle entre les points de la glace fondante et de l'eau bouillante est alors supposé divisé en cent parties égales). Ce point est appelé le zéro absolu, et la température

se nomme la température absolue, qui se trouve facilement lorsque / est connu en degrés centigrades.

11 résulte de la définition mathématique de la fonction S (p. 40 )> que la ipesure de la température se trouve définie rigoureusement, et que cette fonction S est la même pour tous les corps.

Les formules (III) de la page 76, relatives à la quantité de chaleur Q qu'il faut fournir à un corps pour changer son état, peuvent aussi être mises sous une forme commode pour leur application aux gaz. Dans ces équations on connaît, lorsqu'il

s'agit de gaz permanents, les quantités a, X, Y, (^\ et (^\

en se servant des équations (60) et (61). Remplaçons d'abord, dans les dernières, la chaleur spécifique à volume constant c.