L.= V>/7i —^ — log nép :r

essions maxima et minima. On sait que l'oi

conclut de l

enfin par la substitution il vient

L, = V.;,.îi^lognép^(ïl)

Lorsque la machine fait u tours par minute, pour une forc( ! N chevaux, on a la relation

«L, = 6oX75N.

Remplaçons Lo par sa valeur tirée de celte relation, et supisons/» et /(j évalués en atmosphères; nous aurons finale enl

52) V,/7. ^r— lognep£^(^^-j =0,43545-.

23o DKUIlfeKE SECTION. — DES fiAZ PERSANENTS.

En prenant encore ici pour les limites extrêmes de la tei péralureT,= 2^3 et T,= 573, on a

V^pjognép^^^^^^^^ =0.396^6^-

Mettons à la ptace du logarithme népérien le logariihr vulgaire; nous aurons

^j^s'og ir-î — 0,172003 -

C'est au moyen de cette formule que l'on peut reconnali les propriétés générales d'une machine thermique parfaite.

Le volume Vi que le gaz occupe au moment de la pi grande dilatation et qui sert à déterminer les dimensions la machine est d'aulani plus petit, que la force de la machi est.plus petite, que le nombre u de tour» est plus grand, que la pression minimum p, est plus grande; ce volume dépend encore, ce qui est particulier à ce système, de la p grande valeur que la pression p atteint dans l'opération. L quation précédente ne donne une valeur réelle pour Vj «j si l'on a

et la différence entre des valeurs de p et p^ doit être au grande que possible. Cette condition conduira en généra des pressions très-fortes.

Prenons par exemple />j = i et p^= 20 atmosphères; n» aurons alors

(f^oyez les exemples des pages 212 et 21 3.)

La machine prendrait donc pour de grandes forces des mensions encore colossales, malgré la compression de 20 mosphères; le volume d'air correspondant à cette pression 1 d'après' l'équation (»-i^7 ), 1 ■

V,= o,64oi8V3.

On voit, d'après cela, que les proportions exigées pour 1