de la mer, et les rapports égaux --^ et -p^ peuvent re

ienter des poids thermiques; le premier, celui de la quai de chaleur Q à la température T„ le second, celui de !

REÎHDEMENT DES MACHINES THEHHIQUES. '233

quantité de chaleur Q, à la température T,. Une certaine quantité de chaleur à une température déterminée peut donc être considérée comme une masse liquide que nous faisons descendre en la faisant travailler d'une certaine hauteur Tj— ï, ; Vintroduction de la chaleur à une température constante ressemble à V arrivée d*une masse liquide à un niveau déterminé^ et la soustraction de la chaleur à une température constante inférieure à la première équivaut à la suppression de cette masse à un niveau inférieur.

On voit clairement parla Terreur que Ton commettrait si, dans les machines à air ou à vapeur, on exprimait en travail la quantité de chaleur Q introduite dans Tunité de temps, et si

on prenait ce travail — pour le travail disponible; c'est comme

si Ton prenait pour le travail disponible d'une roue hydraulique, la quantité

au lieu de calculer ce travail au moyen de l'équation (177).

Le propriétaire d'une /nachine à air chaud ou à vapeur se trouve donc tlans la même situation que le propriétaire d'une machine hydraulique; ils ne peuvent fournira leurs machines, pourêlre utilisé, qu'un certain poids thermique, ou un certain poids d'eau avec une hauteur de chute rigoureusement déterminée, Tj — Ti ou /12— A,. Nous avons indiqué pour le maximum de la hauteur de chute des températures Tj— T, = 3oo'»; il est bien moins élevé pour les machines à vapeur, comme nous le verrons plus loin. Lorsque l'introduction et la soustraction de la chaleur ne se font pas à des températures constantes, nous nous trouvons dans le cas d'une machine hydraulique à biefs variables; nous n'utilisons pas alors toute la hauteur de chute du niveau le plus élevé au niveau le plus bas, mais nous pouvons considérer comme disponible une hauteur de chute moyenne. Les choses se passent d'une manière analogue pour le cycle d'une machine thermique.

Lorsque l'introduction de la chaleur dans le passage d'un corps d'une courbe adiabatique à une autre se fait à une tem-

pérature variable, la valeur du poids thermique total sera, d'après ce que nous savons,

dQ

AT

En admettant que la même quantité de chaleur Q soit introduite à une température constante T^, entre les mêmes courbes adiabatiques, on arrive à la relation

et pour le retour à l'état initial à une température constante T,, avec soustraction de la quantité de chaleur Q,, la relation sera

Le travail gagné sera alors

ou bien, en vertu des équations {180) et (181), (182) L=-^(T,-T,) = P(T,-T,).

Cette équation fôit voir qu'on peut ramener un cycle quelconque au cas normal où la surface qui mesure le travail est limitée par deux courbes isothermiques et par deux courbes adiabatiques ; en d'autres termes, on peut expliquer toute espèce de cycle par la descente d'un point thermique P d'une certaine hauteur T^— T,.

Le même cas se présente dans la construction d'un moteur hydraulique. Lorsque la section du canal d'amont diffère de celle du canal d'aval, il faut faire un calcul tout à fait analogue au précédent pour la détermination exacte du travail disponible; car il ne suffit pas de faire simplement le produit du poids de l'eau qui arrive par seconde par la différence de hauteur des deux biefs, en admettant que nous ne puissions utiliser que la véritable hauteur de chute.

Appliquons à un exemple la réduction d'un cycle quelconque au cas normal à l'aide des formules précédentes.