EL = AU
d'où
ÀAU=L— A /»[«'- 11).
Si l'on fait le calcul pour l'eau etl'éther, en supposant que la pression p soit de 71kl millimètres, on obtient : Pour l'eau,
aau = 576,40 — 0,791
Pour l'étlier,
A p( «'-«) = , ,46 + 0,01747 ' - 0,000 .354 r, AAU = 86,54 — 0,10648/- 0,0007160/'.
TRANSFORMATION D'UN MÉLANGE DE LIQUIDE ET l)K VAPEUR.
89. Considérons un mélange de liquide ei de vapeur saturée formant un poids total de t kilogramme à la température (. Soit * le poids de la vapeur dans le mélange, i — x celui du liquide, « et «' les volumes spécifiques du liquide et de la vapeur et c le volume du mélange; on a
Les quatre quantités u, a', p, L sont des fonctions de la température seule ; im'sI une fonction de / et rie*; nous pouvons donc prendre ( et * comme variables indépendantes. Considérons une transformation iiiliiiiniem petite qui fasse passer le mélange de l'état (/,*) a l'étal (( -t-rff,* + dx). La chaleur nécessaire pour opérer celte transformation est employée : i" à échauffer un poids i — * de liquide; a" à échauffer un poids * de vapeur; 3" à vaporiser un poids dx de liquide. On
dQ = ( i — x }( C dt -f- k dp ) + *[ C dl + h'dp) 4- L dx. La pression p de la vapeur saturée étant une fonction de la température seule, on peut remplacer dp par -j^ di et mettre réquaiion sous la forme
l'osons, pour abréger,
les quantités C, h, m, C, A', m' sont des fonctions de la température seule; car elles se rapportent à l'état de saturation qui correspond à la température Le coefficient ni' est ce qu'on appelle chaleur spécifique de la vapeur salarie sèche ;
en même lemps qu'on élève la température, un augmeni pression, lie manière que la vapeur reste saturée, mais condensation partielle. L'équation devient alors rfQ = [m(i~x)+m'x]dt + Ld.r,
(4) dQ = [m -t- (m'— m)x]dt + Ldx.
Si l'on remplace dv par sa valeur tirée de l'équation (3),
le travail extérieur accompli
o pour expression '
[du d(u'- uj\
dS
Enfin, de la première équation fondamentale (a) rfQ = A |dU + pd»),
on déduit la variation d'énergie intérieure ; 5) A d\i = [m + [mf~m) x - A p g - A " ' ] dt
+ [L~hp{u'~u)}dx.
ÊOUtTrON OE CLAUSICS.
90. Nous suivrons la mémo marche qu'au n" :î!). L'énergie intérieure U du mélange de liquide ri de vapeur i>sl une fonction déterminée des deux variables indépendantes / et x, qui définissent l'état du mélange. L'équation (5) donne la différentielle totale de celle fonction et par conséquent ses deux dérivées partielles du premier ordre. On a ainsi :
,SU . , , . du ' . rf(«'-u) ~ ■*-(m'—m)x—kp—^ — kpx —
