TKAY.U1. DES PRESSIONS EXTÉRIEURES

29. Ordinairement les forets extérieures consistent en pressions normales s'exerçant sur la surface du corps. Le corps A reçoit d'un autre corps B une pression P el réagit sur lui avec une force égale et contraire — V ; il est clair que la somme

est égale el de signe contraire à la somme des travaux des réactions du rorps X sur les corps extérieurs. Si donc on appelle S la somme des travaux des réactions du eorps A sur les corps extérieurs, la somme des travaux des pressions extérieures s'exerçant sur le corps A sera — S; l'équation (i3) devient (a5) AU = 7, — S,

et le théorème \II s'énonce de la manière suivante :

La variation de l'énergie totale d'un corps est égale à l'énergie calorifique absorbée ou dégagée par ce corps, moins li travail extérieur accompli par le corpt.

Le même théorème a lieu dans le mouvement relatif au rentre de gravité. Si l'on désigne par S' le travail extérieur accompli par le corps A, travail évalué dans ee mouvement relatif, l'équation [xi) devient

et le théorème XIII s'énonce ainsi :

La variation de l'énergie intérieure d'un corps est égale à l'énergie calorifique absorbée ou dégagée par le corps, moins le travail exlâriear accompli par le corps dans le mouvement relatif au centre de gravité.

Si le eorps, après une série de transformations, revient à sa position et à son étal primitifs, son énergie totale reprenant la

PROPRIÉTÉS GÉNÉRALES 1>U SOUVEBMT DÉS BÏ6TISES.

même valeur, on a AU — o, et l'équation (aj) se réduit à

Il y a deux cas à distinguer, suivant que les quantités Z et S sont positives on négatives. Dans le premier cas, lu corps absorbe de 1 "énergie calorifique et accomplit un travail extérieur égal ; dans le second cas, le corps reçoit un travail extérieur et dégage une qu;inlité épie d'énergie calorifique. Ces deux cas sont compris dans un même énoncé :

Conou.AiBE. — Lorsque le corps revient au même état, la quantité d' énergie t.a/tirijiqiie absorbée ou dégagé/: par le corps est égale nu travail extérieur accompli ou reçu par le

Les machines thermiques ont pour but de transformer la chaleur en travail, ou inversement le travail en chaleur. Dans toutes ces machines, le mouvement est périodique cl l'équation précédente est vraie pour un intervalle de temps égal à un nomhre entier de périodes.

30. Enfin les pressions extérieures se réduisent le plus souvent à une pression uniforme s'exerçant sur toute la surface du corps. Dans ce cas, le travail extérieur peut être exprimé d'une manière très-simple, lorsqu'il n'y a pas de mouvement sensible.

Soit v le volume du corps A, p la pression qu'il supporte par mètre carré, un élément 6) de la surface supportera la pression pw. Supposons que le corps A éprouve un changement de

prise entre l'élément &> et la nouvelle surface du corps. Le travail delà réaction du corps À sur les corps extérieurs est pah pour l'élément de surface n; le travail total tIS, accompli par le corps, est

28 I KÎI.IMINAIRËS. — rROPHIÉTtSS (SÊNKHXLKS, ETC.

Mais 01/1 (J>g.3) est le volume compris entre l'élément w et l'élément

Fin. 3.

correspondant de lu nouvelle surface; ^V/i est la variation île volume dv du corps. On a donc

(l8) rfS:-=/lrtï.

PREMIÈRE PABTIE. — c;ll*PITRE I. — BTUDE, ETC. ï()