EW

et les égalités (125) pourront s'écrire

Jl>i 6«, + J«, + Ça, + 9a t 7^7T = 0,

(129) ( ®* ~~ ^ + Jft| + **' + 9h% W\ = °'

On peut écrire, pour le corps 2, des égalités analogues; l'ensemble de ces égalités représente l'extension des égalités (93) à un système, formé de plusieurs parties indépendantes les unes des autres, qui sont portées à des températures différentes.

Par des raisonnements analogues, qu'il est inutile de

développer, on étendra à un semblable système les égalités (109), (HO), (111) et (118).

Envisageons, en particulier, les égalités (118).

Nous pourrons, pour le corps 1, écrire les égalités

Ep«i = ETjSa, h- <p a| -f- g at j-t[ t

Ep bl =ET i s bi ^<ç bt + g bt

Ep/, = ET t * ?1 -h ? f| + g h -r-r ,

S, étant l'entropie du corps 1 considéré isolément. On peut, pour le corps % écrire des égalités analogues. Dans une modification réelle quelconque du système, on a

if = s °* a > + *» b * + - + •'.'■ + àT t -ït- Les égalités (130) donnent donc

yi -h dS t = — — (?«,«! + ? it 6; -h ... -h <?/ t fi)(ïf

ET t \ 9ai \a[\

■râ)«

Une égalité analogue s'applique au corps 2. Si donc on désigne par

(131) S = S t + S, Yentropie totale du système, on pourra écrire

(132) ^+^ + dS = - J-( fai a; + ^b[ + ... + ?,,<;) dt