Équivalent mécanique de la chaleur. — Une

hypothèse simple et naturelle consiste à supposer que les deux quantités (5 — Wj + W^,) et Q. dont le signe est toujours le même, sont dans un rapport constant ou, en d'autres termes, à supposer qu'il existe un nombre fixe et positif E^ tel que l'on ait

2G LA QUANTITÉ DE CHALEUR ET L'éNERGIB INTERNE

Ce nombre E se uomme Véquioalent mécanique de la chaleur.

L'exactitude de la proposition précédente est subordonnée aux conditions que voici : les corps qui forment le système sont mobiles, mais la grandeur, la forme, Tétat, la température de chacun demeurent invariables ; 6 représente le travail de toutes les forces qui sollicitent le système, aussi bien des forces qui émanent des corps extérieurs au système que des forces par lesquelles les diverses parties du système agissent les unes sur les autres.

10. Principe de réqutvalenee en Ire la chaleur et le Iravail. — La portée du principe précédent se trouve singulièrement restreinte par l'obligation de ne considérer que des assemblages de corps dont chacun garde une grandeur, une forme, une température et un état invariables : aussi trouve-t-on grand avantage à remplacer ce principe par un autre qui lui est analogue, mais non point identique.

Pour énoncer ce nouveau principe, nous ferons usage d'une notion que nous rencontrerons bien souvent par la suite, la notion do ci/cle fermé.

Lorsqu'à la fin d'une modification, les corps qiii composent un système reprendront la disposition, la grandeur, la forme, la température, l'état physique et chimique qu'ils présentaient au début de la modification, nous dirons que, par l'effet de cette modification, le système a décrit un cycle fermé.

Les diverses parties du système peuvent ne pas être animées des mêmes vitesses au début et à la fin d'un cycle fermé, en sorte que la force vive peut ne pas reprendre sa valeur initiale au moment où le système achève de décrire un cycle fermé.

Supposons qu*un système décrive un cycle fermé pendan.t lequel il dégage une quantité de chaleur Q tandis que sa force vive passe de la valeur Wq à la valeur W, ; désignons par gg lb travail EXTERNE, c'est-à-dire le travail effectué par les forces que les corps étrangers au systhne exercent sur ce système; nous admettrons que Von a V égalité

(2) Se - W, -i- Wo