L'équation

transformation purement analvtique (79) des deux équations fondamentales, pourrait être substituée à l'une d'elles. Elle ne constitue, au point de vue analytique, aucun accroissement dans le nombre des propriétés communes à tous les corps; elle n'en est pas moins d'une grande importance.

Appliquons cette équation, comme la précédente, à l'étude d'un liquide partiellement réduit en vapeur, et pour lequel nous avons trouvé directement (54, 71) l'expression des fonctions U et S.

Le corps considéré pèse 1 ^^ ; enfermé dans un vase clos de volume ^, il se compose en partie de liquide, en partie de vapeur saturée à la température T.

La pression p de la vapeur saturée à la température T est indépendante du volume et, par conséquent, dans l'équation

dk ___ .rpd^p 'd^ -^^dt^'

le second membre est indépendant de (^. L'intégrale de l'équation est, par conséquent,

(2.) A- = AT,.g4-F(T),

F(T) étant une fonction arbitraire de T; arbitraire, bien entendu, quand on parle des conséquences déduites de la seule équation (12), mais, en réalité, inconnue qu'il faudra déterminer. Le calorique spécifique à volume constant A , qui forme le premier