DISPOSITION DES EXPÉRIENCES

Méthodes de mesure. — La méthode que j'ai utilisée ne diffère pas en principe de celles qui ont été employées par Becquerel et Faraday. Le corps est placé dans un

(') Les recherches de M. Osmond sur les transformations du fer et du carbone sont aujourd'hui classiques (Osmond, Mémorial de l'Artillerie de Marine, 1888). Cette question a été l'objet d'un grand nombre de Mémoires : Gore ( Variations de longueur avec température) Proceed. of the Royal Soc, 1889. — Barett {Récalescence), Philos. Mag., t. XLVI, p. 473; 1878. — Tait {Propriétés thermo-électriques), Royal Soc. Edimb.,l.W\\\,^. 1 25, — Pionchon, Thèse. Paris, 1886, Mesures calorimétriques. — Journal de Physique, p. 269; 1887. — H. Le GtiATELiER {Propriétés thermo-électriques), Rull. Soc. Chim., 1886, t. XLV, p. 482. — KoHLRAUSH, Wiedemann Ann.^ t. XXXIII; 1888, Variations de /résistance électrique. — Hopkinson ( Variations de résistance électrique), Philos. Trans., p. 44^; 1889. — H. Le Ciiate- LiER {Résistance électrique), Journal de Physique, t. VII, p. 199; 1891. — Ball {Effet de la trempe), Proceeding of the iron and Steel Institute, 1. 1, 1890 et t. I, 1891. — Arnold {Structure au microscope. Vitesse de refroidissement) , Proceeding of the Iron and Steel Institute, mai 1894. — C11ARPY {Essais de traction), Comptes rendus, t. II de 1898, 19 février, 16 avril et 4 juin 189^1. — Hadfield, Iron and Steel Institute, mai 189^1.

PROPRIÉTÉS MAGlNÉriQUES DES CORPS. 7

champ magnétique (|ui n'est pas uniforme et Ton mesure la force résuliant des actions magnétiques en utilisant la torsion d'un fil.

FEEK {fig. 1) représentent les bras horizontaux d'un

Fi<

électro-aimant de Faraday. Les axes de ces deux bras forment un certain angle. On place le corps en un certain point O de la ligne Ox, intersection du plan horizontal passant par les axes des bras de l'électro-aimant (plan de la Jig. i) et du plan de symétrie vertical. Lorsque Lélectro-aimant est excité, la force agissanteyest dirigées suivant Ox.

r. CHUE.

Désignons par Hy rinlensité du champ magnétique eu O. Ce champ est dirigé par raison de symétrie suivant Oj^ normal à Ox. Soient 1 r intensité d'aimantation spécifique (c'est-à-dire le moment magnétique divisé par la masse) et M la masse du corps, on a

^ dx

Les expériences étaient surtout disposées pour Pétude des corps diamagnétiques ou faiblement magnétiques. La force démagnétisante provenajitde l'aimantation du corps est alors insignifiante et, si l'on désigne par K le coefficient d' aimantai ion spécifique, on a