CHAPITRE I. — OBJECTIFS ET MIROIRS

d'ailleurs

Ao " / yi — IV» dw]

d'où, en intégrant par parties,

Ao= -

. /* dlV 71

2Ao= / -~, -„

On a donc pour ^(n) l'expression

T / I Al* I 71^ 2^ /l^ \

pour plus de commodité, nous mettrons à part le facteur y et

représenterons par

la série entre parenthèses, convergente pour toule valeur de n et qui converge très rapidement pour des valeurs de n inférieures à l'unité. On a donc

N = 7rr*J sin -T-C*'^ — /~*

on

. 2 Tk

— SJ sin -r-{i'^ — /— a),

si S est la surface libre de l'objectif.

Or, d'après la théorie des ondulations, l'intensité I de la lumière au point M du plan focal est proportionnelle au carré de

l'amplitude, ou coefficient de sin-Y-(r/ — / — a) dans l'expression de la vitesse du mouvement vibratoire; on a donc, K étant une constante dépendant de l'éclat du point lumineux,