CHAPITRE QUATRIEME

d'où

COSa

431. — Grandeur et direction du champ magnétique de deux enroulements rectangulaires entre eux. — Soit un disque en fer (fig. 231) placé à Tintérieurde deux cadres identiques

Fig. 231

rectangulaires, d'un diamètre beaucoup plus grand que le disque et parcourus par des courants ; d'après ce que nous venons de dire, l'action des deux cadres équivaut à celle d'un cadre unique dont le champ magnétique au centre aurait pour valeur

La direction de chaque champ étant perpendiculaire à son cadre respectif, si on désigne par 6 l'angle du champ résultant avec le premier champ A, la direction du champ résultant sera donnée par l'équation

432. — Champs magnétiques tournants. — Reprenons la figure précédente, supprimons l'un des cadres, et dans celui qui reste, faisons passer un courant constant. Nous aurons créé ainsi un champ magnétique A, qui déterminera, dans le disque, une aimantation dont la ligne polaire sera normale au cadre.

Si alors, on fait tourner ce cadre autour de Taxe du disque, les pôles se déplaceront avec le cadre et avec la même vitesse, la ligne des pôles lui restant constamment normale.

Nous allons maintenant démontrer qu'on peut arriver au même résultat en remplaçant le cadre mobile par deux cadres fixes. En effet, remplaçons d'abord le cadre mobile par un ensemble de deux cadres rectangulaires entre eux, calculés de telle façon que le champ résultant de ces deux cadres soit justement égal au champ A, du cadre mobile ; il suffira pour cela, de satisfaire à Téquation

h et h' étant les champs respectifs de chacun des cadres.

Si on fait tourner Tensemble des deux cadres autour de l'axe du disque, comme dans l'expérience précédente, on obtiendra le même mouvement de rotation de la ligne des pôles.

Mais, si, au lieu de faire tourner cet ensemble, on le rend fixe, et si on fait varier les deux courants, et par conséquent h et A', de façon qu'à chaque instant leur résultante soit constante et égale à A,, c'est-à-dire que l'on ait

/FTT^ = Al = Constante,

la ligne des pôles tournera autour de Taxe du disque comme dans

Fig. 232

le cas du cadre mobile unique. On aura ainsi créé un champ magnétique tournant, par la simple variation de l'intensité des champs individuels créés par les deux cadres.