CHAPITRE DEUXIÈME

permet de mesurer le potentiel d'un corps au moyen de celui d'un autre corps supposé connu ; et que la force / sera proportionnelle au produit VVi ; de sorte qu'il est possible d'obtenir un eflfort aussi grand que Ton veut en prenant Vi suffisamment grand*

Cette méthode, dans laquelle on se sert d'un potentiel connu d'avance pour en mesurer un autre, s'appelle méthode hétérostatique.

Mais si Ton ne disposait pas d'un potentiel déjà connu, on résoudrait la question de la façon suivante : On supprimerait la sphère B et on joindrait la petite sphère mi au corps A, ou ce qui revient au même, au point o, par un conducteur. La petite sphère mi, prendrait alors le potentiel V et la valeur de / deviendrait :

d'où: w = JlL=:dJll.

Celte méthode s'appelle méthode idiostatique.

75. — La balance de Coulomb n'est pas employée en pratique, parce que l'on possède des instruments plus sensibles et plus commodes, appelés électromètres ou voltmètres électrostatiques ; mais les principes théoriques sur lesquels ils sont basés, sont identiques à ceux que nous venons d'appliquer ; et c'est pourquoi nous avons cru devoir montrer comment la balance de Coulomb pouvait servir à la mesure des potentiels.

Ces instruments seront décrits plus tard.

La balance de Coulomb permettrait encore, en mettant à profit les équations du numéro 73 de calculer la charge totale du corps A.

Supposons en effet qu'on ait d'abord mesuré son potentiel par la méthode idiostatique ; la quantité d'électricité qu'il contient pourrait être considérée comme n'étant pas altérée par sa mise en communication avec la sphère mi à cause de son faible rayon. Appelons V la valeur du potentiel ainsi déterminé.

Mettons maintenant la sphère mi en communication avec la sphère B de rayon Ri, employée dans la méthode hétérostatique. Le potentiel des trois corps A, B, ?ui deviendra le même, puisqu'ils com-

rauniquent par un conducteur. De sorte que la force répulsive /, exercée entre m et mi, sera donnée par Téquation :

Nous connaissons donc le potentiel V du corps A lorsqu'il possédait sa charge entière Q, et son potentiel Vi lorequ'il a cédé une partie de sa charge à la sphère B ; cela suffit pour trouver sa charge primitive Q.

En effet, appelons Q' sa charge après qu'il a été mis en communication avec B ; d'après le numéro 73 on a :