OBSERVÉE

CALCULÉE

La formule empirique s'accorde d'une manière remarquable avec Texpérience, quoiqu'elle cesse d'ôtre exacte pour des diamètres très-petits, mais elle n'a pas le caractère d'une loi générale et ne convient qu'à la forme des conducteurs employés.

476. ¥érlfleation de la* loi dea batteries par lea décharges. —

J'indiquerai encore une disposition expérimentale qui permet de démontrer facilement dans un cours que la production d'une étincelle entre deux conducteurs donnés, à une distance constante, ne dépend que de la différence des potentiels des deux conducteurs. Ces expériences peuvent ôlre considérées comme une vérification de la théorie des batteries et des cascades de bouteilles de Leyde. Comme la machine de Iloltz donne beaucoup plus d'électricité que les anciennes machines à frottement, et qu'elle a deux pôles qui fournissent les deux espèces d'électricité, c'est l'instrument dont il convient le mieux de se servir.

Les deux pôles d'une machine de Iloltz sont mis en communication séparément avec les deux armatures d'une batterie isolée, l'un des pôles directement, et l'autre par l'intermédiaire d'une bouteille de Lane. Les deux armatures de la batterie sont en même temps reliées aux deux boules d'un excitateur. Supposons, par exemple, qu'on opère avec une batterie de six bouteilles : on règle les distances explosives de la bouteille de Lane et de l'excitateur de façon que 30 étincelles de la bouteille de Lane soient nécessaires pour produire une décharge dans l'excitateur ou, plus exactement, à cause des résidus qui retardent la première décharge, qu'il y ait toujours 30 étincelles de la bou-

DÉCHARGES DISRUPTIYES. 85

ille de Lane entre les décharges successives de Texcitateur. On •commence alors rexpéricnce en supprimant successivement ,2, 3, 4 et 5 bouteilles de la batterie, et l'on constate qu'entre eux décharges de l'excitateur, il se produit 25, 20, 15, 10 1 5 étincelles de la bouteille de Lane, c'est-à-dire que la charge otale de la batterie est proportionnelle au nombre des boueiUes^ ou bien que la différence des potentiels des deux arma- ;ures reste constante. Rien n'est changé au phénomène, si l'on net en communication avec le sol l'une des armatures de la batterie ; le potentiel de cette armature est alors constamment nul. et celui de l'autre est doublé sans que la différence soit modifiée. Toutefois, pour des décharges à grande distance, il vaut mieux isoler les deux armatures, afin que les potentiels absolus soient moins élevés et la déperdition plus faible.

MM. W'idemann et Rùhlmann avaient constaté, au contraire, dans leurs expériences, que la quantité d'électricité nécessaire pour provoquer la décharge devenait plus grande quand l'un des p61es de la machine de Uoltz n'était pas isolé, surtout si c'était le p6le négatif, et que cette charge explosive variait entre des limites assez grandes suivant que le cylindre qui entourait les boules était isolé ou mis en communication avec l'un ou Taulre des deux pôles (*) ; mais ces différences peuvent être attribuées, au moins eo partie, à l'isolement insuffisant des conducteurs et à l'accroissement des fuites.

477. Ilemplaçons maintenant la batterie par une cascade que nous supposerons de quatre bouteilles (fig 175); les armatures extrêmes A et E étant mises en communication par des tringles R H W avec les pôles de la machine de lloltz et avec les branches lie l'excitateur comme précédemment, réglons les distances explosives de façon que 6 étincelles de la bouteille de Lane produisent une décharge de l'excitateur. Si l'on réduit succes- Hvement la cascade à 3, 2 et 1 bouteilles, en posant Tune des tringles R sur les communications B, C et D de deux armatures roisines, on constatera que les décharges de l'excitateur sont successivement produites par 8, 12 et 24 étincelles de la bouteille de Lane. La charge de la cascade est donc en raison inverse

V Loc. ciioio., p. 376.

DÉCHARGES DISKUPTIVES.

potentiel, à la distance explosive variait comme l'indiquent les nombres suivants :

DiflTAJICC