Q=AÏ

Lorsque la même quantité d'électricité est répandue sur la nouvelle batterie de n + n' bouteilles, elle est capable de

fournir pendant sa décharge complète une quantité de chaleur ^aleà

La chaleur Q — Q' que donne la décharge incomplète doit être égale à la différence de ces deux nombres,

on déduit de là

OU bien

Celle formule est une conséquence des lois précédentes, si l'on admet que la quantité totale de chaleur que peut fournir un conducteur électrisé est indépendante de la manière dont la décharge totale est effectuée.

L'échauffement du thermomètre dans la décharge incomplète peut donc être représenté par une expression de la forme

410. Les expériences de M. Riess ont même porté sur le cas plus compliqué où les bouteilles des deux batteries ne sont point égales. L'armature intérieure de la première batterie communi< quant avec la source et son armature extérieure avec le sol par l'intermédiaire de la bouteille de Lane, on peut opérer la décharge de deux manières, soit en réunissant les armatures extérieures entre elles et avec le sol, et joignant ensuite les deux armatures intérieures par un conducteur sur le trajet duquel est le thermomètre, comme on l'a supposé plus haut, soit au contraire en isolant les deux batteries, réunissant les deux armatures intérieures puis les deux armatures extérieures par l'intermédiaire du thermomètre. La quantité de chaleur est un peu plus faible dans le second cas, mais les lois sont les mêmes, et les résultats renfermés dans le tableau suivant ont été ainsi obtenus.

Les nombres de la dernière colonne ont été calculés d'apris la formule empirique

(lz=a

dans laquelle s est la surface d'une des bouteilles de la première batterie et s' la surface d'une des bouteilles de la seconde.

DfiCHARGES CONDUCTIVES.

riOXBRE DES BOCTEILLES

t~ »ATT»1I

I* BiTTKftIK