Supposons que le fluide soit partagé en

"^ 1^!^ trancbes boriiontales extrêmement minces, et

tt«d^lt quelles descendent parallèlement à elles-mêmes;

'**' chacune de leurs molécules sera animée d'une

même vilesse : c est Yhypoihèse du p€uraUéUstne

Jes rroncAes» admise, et peut-être trop étendue,

par plusieurs géomètres

Soit tt cette vitesse des molécules dans le vase, *v celle qu^elles ont à IWilice, A la section bonlontale du vase, S ou plutôt m S celle de forifice en ayant ég^urd à la contraction ; le volume d eau qui s^écoulera dans un tems infiniment r sera mS vr« Durant ce même tems, la sur&ce fluide aura baisse de labauteur un et le volune dTcHi

correspondant sera Aur. Ces deux volumes devant nécessairement être égaux, on aura Ai/T = mSvTj ou ul vi: mS: A> (Nouvel exemple et nouvelle preuve cpie lorsqu'une masse fluide se meut, sans qu'il y ait solution de continuité entre ses parties 9 Jes vitesses jr sont en raison inverse des sections.) ^

76. La vitesse a; du fluide sortant n'est plus uniforme, et, pour un instant donné, elle n'est plus un simple effet de la pression ou de la hauteur du réservoir j elle est encore une suite de la vitesse acquise u durant la descente des tranches : les deux actions agissant dans le même sens , de haut en bas , leur résultante sera égale à leur somme. Ainsi , si H^ est la hauteur géi^ératrice de la vitesse de sortie , H étant toujours la hauteur du réservoir, on aura

ag ig A* A

D'où