COS27T

deux

autres

t cos a cos 2 ir-* T

( * ï= sut a cos 1 2* - — <

<f étant positif ou négatif, suivant que le cristal uniaxe est lui-même positif ou négatif (*).

§ 380. — Deuxième cas. — H se ramène au premier. Si le cristal éteignait diversement les deux rayons, ou si

(* ) Le calcul du § 275 ne diffère pas au fond de celui du § 354 ; seulement , dans le premier, les quantités <*,<*',? n'y sont pas prises d'emblée , mais dément, ainsi qu'on vient de le dire, de l'action d'un cristal et ont

O — E pour valeurs cos s , sin j, a w — r — ; seulement l'échange des premières composantes cos j, sin j, contre d'autres situées dans deux autres plans, au lieu de n'avoir qu'une existence purement virtuelle, y est le résultat bien net de l'action d'un polariscope. Les expressions A',- A'1 du § 554 ne doivent donc pas différer de celles A», B' du § 273 et elles s'y réduisent en effet si on 7

remplace a, a', y par cos s, sin j, a it — - — » et si de plus on constate, en

comparant les figures, que notre angle ta de \*fg. 186 a pour analogue, dans \&fg. i33, s — 6t. Mais le calcul du § 584 est plus complet puisque, outre les amplitudes nouvelles, il donne encore l'anomalie &' — <p.

encore iU étaient fournis par des réflexions non totales inégalement généreuses, les deux composantes cosa, sina de la vibration incidente, tout en gardant leur azimut, seraient modifiées et dans leurs phases et dans leurs amplitudes. Soient A et A les facteurs d'altération des amplitudes, on aura, après Faction elliptisante, les deux mouvements

x = Acosacos2ff -, y = A sin a cos ( 2w- — ©).

Les amplitudes seront donc ou de la forme cosa, sina, ou de la forme plus générale h cosa, foin a. Ce dernier cas peut se ramener au premier en posant les deux équations de condition

hcosa = zeosv, ks\not = zsin<r,

qui conduisent aux valeurs suivantes de z et de a, toujours

acceptables,

s = y'A* cos1 a -h A1 sinJ a , tang a = - tang a .

Ces valeurs donnent

h cosa = cos a ^h1 cos* a -H & sin* a ,• k sin a = sin a ^ft* cos5 a -+- A7 sin* a ,

et comme dans presque toutes les questions le rapport des amplitudes influe seul, omettons le radical facteur commun, alors la forme générale des équations du rayon elliptique

sera, en posant, comme nous l'avons déjà fait, arc - = £ , j: = cos <r cos Ç , j=sino,cos(Ç — ?);

en conséquence l'équation de l'ellipse reçoit la forme

cos2 a sin2 a sin 9 cos <x

Le lecteur écrira ce que deviennent alors les équations générales du § 354-, Nous nous bornerons à le faire ici pour