Ce sera donc en H que l'extinction aura lieu et le
premier anneau noir aura été rapproché du quart de son rayon, tout comme quand le parallélipipède intervenait après le cristal et en qualité de restaurateur avec la même orientation. Le soupçon d'identité dans les deux manières d'agir d'un quart d'onde, suivant qu'il précède ou qu'il suit le cristal, soupçon énoncé § 345, serait donc confirmé par cette analyse : mais on comprend qu'une telle question
g4 CHAPITRÉ XII
ne puisse être vidée que quand il nous sera donné de poser les formules générales de l'intensité de la lumière transmise, et d'en tirer les équations des cercles disloqués qui représentent soit les minima, soit les maxima d'intensité. Si, préludant ici à cette étude quantitative, nous avons déterminé les points de ces courbes qui sont situés dans les azimuts ± 45 > c'est que, d'une part, l'analyse du phénomène admettait sans effort cette extension , et que, de l'autre, il est bon de se familiariser avec ces considérations synthétiques qui vivifient la science et préparent les voies au calcul.
§ 378. — Vérifications par le compensateur.
Dans ces études, on peut remplacer le parallélipipède par un compensateur et donner aux vérifications un autre aspect, arriver par exemple aux paramètres p, <ï> d'un système de constituants autre que le principal. Supposons qu'il s'agisse de vérifier, par la méthode de Fresnel , les expériences du § 369 (fig- 193) faites avec une lumière simple, et qu'on veuille l'anomalie 4>, (§ 356) des constituants égaux ; on orientera le compensateur, de manière que ses deux sections principales soient parallèles aux directions TV, TV des deux vibrations constituantes égales, et on fera glisser le •quartz mobile jusqu'à ce que, 4> étant annulé, l'analyseur atteste qu'il y a restauration. Pour être précis, ayant pris le compensateur à franges (§ 340), mettons l'axe du quartz voisin de l'œil, dans l'azimut TV. Quand nous tournerons le bouton sinistrorsum, un retard croissant affectera la vibration qui traverse le quadrant inférieur de droite; et •comme, pour les elliptiques dextrorsum placés de M en G, cette vibration possède l'avance, en poussant assez le bouton, -on amènera la restauration dans l'azimut primitif. Quand elle aura lieu, l'anomalie introduite par le compensateur, dans chacune des douze stations, devra prendre les douze valeurs équidistantes o, 3o°, 6o°, 900,.... En dirigeant ainsi les vérifications, l'analyseur n'a plus à tourner comme
POLARISATION ELLIPTIQUE ET CIRCULAIRE. - THÉORIE. g5
quand on s'attache a la détermination de R, il garde aussi bien que le compensateur une orientation invariable.
Quand la section principale de la lame biréfringente, cessant d'être inclinée de 45 degrés sur la vibration incidente, fait arec elle un angle a (fig. igS), si Ton continue de trouver en G, I, des rayons rectilignes, leurs vibrations sont inclinées sur la direction de la vibration primitive de l'angle rfc et. Les circulaires ont disparu et les elliptiques cessent d'avoir pour leurs axes une orientation invariable. U faudrait donc, à chaque station, faire tourner et le parallélipipède pour lui donner Tune des orientations restauratrices, et l'analyseur biréfringent pour constater qu'il y a extinction de l'image extraordinaire. À-t-on recours au compensateur et veut-on attaquer les elliptiques d'une manière uniforme, soit par leurs constituants principaux, soit par leurs constituants égaux, il faudra également lui donner en chaque station une orientation particulière. On formerait sans peine pour ces divers modes d'opérer le tableau des éléments sur lesquels s'exercerait la confrontation entre la théorie et l'expérience.
§ 379. '— Onlintroduit les paramètres primordiaux dans les formules de la polarisation elliptique. — Premier cas.
Dans l'étude théorique de la polarisation elliptique, nous avons admis d'emblée la rectangularité entre les deux constituants, nous leur avons donné certaines amplitudes a, a! et une certaine anomalie <f. Or, dans la pratique, ainsi que nous avons dû le remarquer déjà, ce seront certaines actions physiques qui introduiront toutes ces conditions génératrices d'un rayon elliptique. Il y aura un polarisé primitif qui se dédoublera sous des influences variées en deux rayons rectangulaires inégaux et inégalement retardés. Les paramètres a, a', 9 seront donc réductibles à d'autres paramètres primordiaux. Pour approprier les formules aux cas réalisables et nous préparer ainsi à leur étude, il convient d'opérer cette réduction.
S'agit-il, par exemple, de la transmission normale à
travers des lames minces biréfringentes, la vibration incidente située dans l'azimut a sera remplacée par deux autres polarisées contenues, Tune cosa dans la section principale et constitutive du rayon extraordinaire, et l'autre sin a dans le deuxième azimut» La transmission (écartons la tourmaline et les cristaux analogues) respectera ces amplitudes ou, plus exactement, les altérant pareillement, respectera leur rapport, mais elle changera les phases et introduira entre
elles une anomalie t-(0 — E) = 9. On aura donc en place
du rayon donné
