Wiedem. Ann. 12-488 (1881) et J. Phys

CHAP. Xn. — PROCÉDÉS D'OBSERVATiaN. 440

qui servent à l'observation. Il faut alors que celles-ci aient une orientation cristallographique bien déterminée, ce dont on s'assure en les rattachant, par des observations goniométriques, à des faces cristallines connues. Il faut en outre que les faces soient bien planes et aussi polies que possible; pour les cristaux artiflciels, qui son! en général peu durs et ne prennent qu'un poli très imparfait, on obtient de bons résultats en recouvrant chaque face d'une lame de verre mince bien plane et fhée par une solution épaisse de baume du Canada dans le chloroforme.

Lorsqu'on observe avec un prisme taillé dans un cristal suivant une direction quelconque, iLfaut» pour déterminer le chemin que suit dans le prisme le faisceau lumineux donnant la dëviation minimum» tenir compte de ce que la vitesse de propagation est modifiée par un changement de direction du rayon. Hais la plupart des cristaux sont assez peu biréfringents pour qu'on néglige cette légère variation, et pour qu'on puisse admettre que le rayon qui se propage dans le cristal en donnant le minimum de déviation est, dans tous les cas, normal au plan bissecteur. Suivant cette direction il se propage d'ailleurs deux vibrations rectangulaires, l'une avec une vitesse v, et un indice — l'autre avec une vi-

tesse v^ et un indice — . Chacune de ces vibrations donne un spectre se-

i i paré qui permet de mesurer séparément - et - . Si les deux spectres

ne sont pas assez complètement séparés pour que l'observation soit possible, on intercepte successivement l'un d'entre eux au moyen d*un nicol placé entre le collimateur et le prisme. On a alors :

où <i et t^ senties angles compris entre les axes optiques et la ligne normale au plan qui bissèque l'angle du prisme, a, fr, c étant les axes de l'ellipsoïde optique principal.

Si l'orientation de cet ellipsoïde est connu, deux prismes taillés dans des directions différentes sufBsentà donner les 5 quantités a, fr, c.

On s'attache, bien entendu, à tailler les prismes, de manière que les calculs soient les plus simples possible. '

CIUSTALLOGIUPBIB, T. H. 20

Si le cristal est uniaxe, on taillera le prisme de manière que Tarête réfringente soit parallèle à Taxe. Une des images correspond alors à la vibration ordinaire, etTautre^à la vibration extraordinaire principale. L*une et Tautre se comportent rigoureusement comme si le milieu était isotrope, car tous les rayons extraordinaires qui se propagent dans la section principale du prisme, vibrent suivant Taréte et ont même indice.

Si le cristal est biaxe, on prend pour arête réfringente l'un des axes d'élasticité, c par exemple. Des deux vibrations qui se propagent suivant la normale au plan bissecteur. Tune est dirigée suivant c et se comporte, par la même raison que précédem^ment, coàmie dans un

milieu isotrope d'indice -; l'autre a seule un indice anormal —, et l'on a

e étant l'angle de la normale au plan bissecteur avec l'axe b. Deux prismes ayant un angle 0 différent et une même arête réfringente suffiraient à donner aei b.

Si, l'arête réfringente étant toujours parallèle â c, le cristal était asseï biréfringent pour qu'on ne puisse pas supposer que l'indice anomal correspondant au rayon se propage suivant la normale au plan bissecteur, on calculerait comme suit la direction de propagation de la vibration qui donne le minimum de vibration.

Soit A (fig. i46) l'angle du prisme, ieii' les angles que font, avec les normales aux faces, les rayons incident et émergent, x l'angle que fait

avec la normale au plan bissecteur la direction de propagation qui donne le minimum de déviation» 0 l'angle que fait la normale au plan

bissecteur avec l'un des axes d'élasticité *, enfin Tangle du rayon incident avec le rayon émergent.

Si V est la vitesse de propagation du rayon, on aura

t«=| (a« + t«)H-|(a«-M)cos2(a:-ô)

f;sint = 8in(-^ — x j

vsint'=8in (■0+* ) i + f'=A4-8 Éliminant £ et f entre les 3 dernières équations, on aura

Hin«^ cos«^

»• = -?-^ cos«« 4- — sin* X