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I l8 SIXIÈME PARTIE. — CHAPITRE I.

Nous supposerons que le fluide s'échappe d'un réservoir où la pression est maintenue constante et dont la section soit assez grande, par rapport à celle du tuyau dans lequel le fluide s'écoule, pour que Ton puisse considérer la vitesse comme nulle dans celte capacité.

Nous affecterons respectivement des indices o et i les quantités qui se rapportent au réservoir et au débouché.

3. Examen du cas oit la différence des pressions extérieures est faible. — Supposons que II soit uniquement fonction

de la pression et que, pour/? ^ ?*> îy soit développable en

série ordonnée suivant les puissances ascendan les de p — p; nous aurons

H = tr " + - V :£ / (P -/*•) -*- ^ V 7/5 I (P~ PoY-

En portant celte valeur dans l'équation (i), puis intégrant, on trouve

*g L n i.*\dpj

PxY— •••

Si l'excès de pression p - p { est suffisamment petit, on pourra prendre approximativement

4. Introduction de l'élément calorifique dans la formule qui donne la vitesse d'écoulement d'un fluide. — En intégrant par parties, l'équation(i) donne

(3) ^-n -ïi- h J, o n'

en désignant par / la température.

Or l'équation (6) du n° 6 de la troisième Partie donne, en remarquant que f y désigne „*>

Q.-Oo="i- /I .+ x / ff»