CHAPITRE VI

doivent être d’autant plus grands que le plan de l’image est situé plus en arrière de la rétine et que le diamètre de la pupille est plus grand. On peut calculer facilement pour l’œil emmétrope les relations entre le diamètre du cercle de divergence et les distances de l’objet; si on exécute ce calcul on trouve d'abord que le diamètre du cercle de divergence augmente très lentement quand l’objet se rapproche de l’infini jusqu’à une distance d’environ 10 mètres, et qu’alors seulement ce diamètre atteint environ G p. , de sorte qu’il peut encore être considéré approximativement comme un point. Quand l’objet se rapproche davantage, le diamètre du cercle de divergence s’accroît environ dans la même proportion que la distance de l’objet diminue; pour un éloignement de un décimètre et demi, il équivaut environ à 1/3 de Mm. c’est-à-dire, à une valeur relativement très considérable. Afin de rendre bien clair l’effet du cercle de divergence sur la vision nette, on peut se représenter que deux points voisins d’un objet émettent de la lumière différemment colorée, soit du rouge et du bleu; si le plan de l’image se confond avec la rétine, les points voisins correspondants de la rétine ne reçoivent, de l’un des points objectifs, que de la lumière rouge, de l’autre que de la lumière bleue; on verra un point rouge et un point bleu. Au contraire, si le plan de l’image ne se fusionne pas avec la rétine, deux cercles de divergence existeront, un cercle rouge et un cercle bleu, qui se réuniront partiellement, et on arrivera à voir un champ dont les bords présenteront une coloration pure et différente, le reste offrant un mélange de couleurs.

L’influence exercée par le diamètre pupillaire sur l’étendue et sur l’effet des cercles de divergence peut être rendue manifeste par Y expérience de Schciner : on pique, à l’aide d’une épingle, deux trous dans une carte à une distance plus petite <pie la longueur du diamètre de la pupille ; on tient cette carte près d’un oui et l’on regarde par les deux trous un petit- objet tenu dans le voisinage de l’œil, par exemple une épingle. Tandis que l’épingle, placée à la même distance et considérée à l’œil nu, apparaît avec des contours effacés, on voit, à travers la carte, deux épingles moins claires mais à contours plus nets. En intercalant la carte on a, jusqu’à un certain point, mis à la place d’une pupille deux autres ayant un diamètre beaucoup plus petit; ainsi on a pris dans le faisceau de lumière émis par les points de l’objet deux petits cônes dont les sections par la rétine, malgré l’éloignement de cette dernière par rapport aux points de l’image, sont assez petites pour agir comme points lumineux. Soit dit en passant, l’expérience de Scheiner nous met entre les mains un moyen pour décider si, dans un cas donné, la surface de l’image est située en arrière ou en avant de la rétine ; dans le premier cas l’image opposée disparaît quand on ferme l’un

EMMÉTROPIE, MYOPIE ET HYPERMÉTROPIE.

dos trous, c’est-à-dire que l’image inférieure disparait quand on ferme le trou supérieur; dans le deuxième cas c’est l’inverse qui se produit.

L’emmétropie constitue un cas particulier parmi les innombrables cas possibles dans lesquels le second plan focal se trouve en avant ou en arrière de la rétine. Les yeux pour lesquels le second plan focal se trouve en avant de la rétine s’appellent myopes , et ceux pour lesquels le second plan local se trouve en arrière de la rétine s’appellent hypermétropes . Un œil dont le système dioptrique possède d’ailleurs les propriétés de l’œil schématique peut s’écarter de la forme sphérique à tel point que la distance entre les pôles postérieur et antérieur devient trop grande ou trop petite : les yeux trop longs sont myopes, les yeux trop courts sont hypermétropes. Toutefois la forme générale de l’œil étant normale, il se peut encore que la force réfringente du système dioptrique soit ou plus grande ou plus petite que dans l’œil schématique ; dans le premier cas existe la myopie, dans le dernier cas l’hypermétropie.

Un œil myope ne verra pas distinctement les objets très éloignés; car leurs images se trouvent dans des plans focaux situés pour lui en avant de la rétine ; au contraire, il existera pour chaque œil myope déterminé une distance finie où il verra distinctement; car quand nous approchons l’objet, de l’infini vers l’œil, l’image du second plan focal se porte en arrière et doit donc, pour une certaine position de l’objet, atteindre la rétine située en arrière du plan focal. Plus l’œil est myope, c’est-à-dire plus la rétine est située en arrière du plan focal, plus aussi devient petite la distance visuelle ou distance à laquelle se trouvent les objets vus distinctement : la valeur réciproque de la distance visuelle, c’est-à-dire l’unité de longueur divisée par la distance visuelle, constitue donc un chiffre qui peut servir, et sert effectivement de mesure pour la myopie.

Afin de mettre un œil myope en état de voir distinctement les objets situés à une distance grande ou infinie, les rayons parallèles ou trop faiblement divergents qui atteignent l’œil doivent être rendus divergents, comme s’ils partaient de points situés dans le plan de la distance visuelle; c’est ce qu’on obtient par des verres biconcaves de lunettes qui exercent une action divergente sur les rayons lumineux.

Comme il n’existe pas de points objectifs dont l’imago se forme en avant du second plan focal, l’œil hypermétrope ne peut voir distinctement aucun objet réel situé à une distance finie ou infinie. Un faisceau de rayons qui devrait se réunir sur la rétine située en avant du second plan focal doit donc être déjà convergé quand il tombe dans l'œil : ce faisceau doit correspondre à un point objectif virtuel. Les faisceaux de rayons parallèles ou divergents sont rendus