Accroissement de section. — Dans le cas où la con
duite AB augmente brusquement de section en CD (fig. 69), on démontre en mécanique que la perte de charge est
V est la vitesse dans le petit tuyau AB,
V la vitesse dans le grand ^ - n tuyau CD(i).
En désignant par w la seclion du petit tuyau et par Q celle du grand, on a, si la variation de densité est négligeable, ce qui est presque toujours le cas dans les appareils de chauffage et de ventilation
d'où V^-v', et ^'::=^V.
En substituant ces valeurs dans l'équation ci-dessus, on peut
(i) On peut distinguer, dans la pression totale d'un gaz en mouvement, deux parties, qu'on désigne sous le nom de pression vive et de pression morte ou statistique.
Fig. 69.
pS
La pression vive est égale à «^ — , «' étant la vitesse du gaz ; c'est la
pression qui correspond à la vitesse d'écoulement.
La pression morte est indiquée par un manomètre dont le tube est disposé normalement au courant, avec quelques précautions.
La somme de la pression vive et de la pression morte est la pression totale ou dynamique, indiquée par un manomètre dont le tube recourbé est ouvert face au courant et dans sa direction.
Désignons par/? la pression morte dans la section w où la vitesse est V;
la pression totale est pH V*; soient de môme P la pression morte dans
^êf
la section n où la vitesse est i»; la pression totale est P-hr/ — ; la perte de
charge est en conséquence, d'après ce que nous venons de voir,
Seh. 20
metlre la perte de charge sous une des deux formes
et Ton prendra l'une ou Tautre formule, suivant qu'on voudra exprimer la perte de charge en fonction de la vitesse v ou de la
r Q vitesse V.
"-=: li" z~--~ Le coefficient de résistance R est
rJk<:^-. =■
( — —il dans le premier cas et
ï^jg- /o- ( ' ~o ) ^^'^^ ^^ second.
Pour éviter cette perte, il faut raccorder (fig. 70) les deux tuyaux par un tronc de cône avec un angle au sommet aussi faible que possible. Si cet angle est de 7* ou au-dessous, la perte de charge est à peu près nulle.
