VOLUME SPÉCIFIQUE DE LA VAPEUR SATURÉE

606. Le volume spécifique v de la vapeur saturée, c'est-à-dire le volume de i kilogr. de vapeur, intervient constamment dans les formules relatives aux phénomènes thermo-dynamiques et il importe de le connaître avec exactitude.

Pendant longtemps, on s'est servi pour le calculer des lois de Mariotte et de Gay-Lussac et de la formule démontrée pour les gaz permanents, psf=KT.

Pour la vapeur d'eau, à o" et à la pression de o",76 de mercure,

;,.= ,o334 ^o=-^=3^-i.2437 T. = 273, Sq poids du mètre cube en kilogr.; 0^=0,622 x 1,293 = 0^804

d'où

Cette formule donne des résultats qui s'éloignent peu de la vérité pour les faibles pressions, mais qui s*en écartent d'autant plus que les pressions deviennent plus fortes.

607. La théorie dynamique de la chaleur permet de déterminer la valeur de v avec plus d'exactitude. Nous avons démontré (Sg du n"" eoo) la relation

T dl '

^S étant l'entropie élémentaire dans une évolution.

Appliquons cette formule à la vaporisation.

La température T et la pression p étant constantes, le coefficient différentiel -^ l'est aussi et on trouve en intégrant

Q = AT^(^-cr).

Dans le cas particulier Q=:r et i' — 7= li, la relation prend la forme

On trouve, dans les tables pour les diverses températures T, les valeurs de /• et de ^, ce qui permet de calculer

les valeurs correspondantes de u.

On en déduit celles de ^=: u -ha ou sensiblement *'=m-+-o,ooi et on a ainsi, pour les diverses températures, le volume spécifique de la vapeur sèche saturée.

L'exactitude des résultats ainsi calculés a été vérifiée par les expériences de MM. Fairbairn et Tate qui ont démontré que les lois de Mariotte et de Gay-Lussac n'étaient qu'approchées pour la vapeur d'eau.

608. Dans le passage de Tétat liquide à celui de vapeur, la température et la pression restent constantes; si Ton admet qu'il en est de même de la tension /de désagrégation, on a

V(^-')=P. d'où f=l-, (47)

et on trouve pour la valeur de /'aux diverses températures :

100 325,229 io334,o 188222,32

i5o 1189,276 4S^90yO 5o5442,3o