PROPAGATION DANS UN CRISTAL

. 21. Réflexion totale. — Si l'indice. N est supérieur à l'indice ordinaire fia, la sphère S est intérieure à la sphère S„ et à l'ellipsoïde 3,; les droites A^ et A, lui sont toutes deux extérieures, la construction est .toujours possible, et fournit toujours deux rayons réfractés. Mais, si N est inférieur à »„ il peut arriver, pour certains rayons incidents, que les deux droites, ou

Fig. 36;

l'une d'entre elles, coupent la sphère S, de sorte que les plans P» et P^, ou l'un d'entre eux, n'existent pas : le rayon correspondant ne fournit pas de rayon réfracté, il subit le phénomène de réflexion totale. Le cas le plus important, au point de vue des appareils de- polarisation, est celui où un seul des deux rayons est réfléchi : c'est celui que représente la figure 36 La sphère So étant intérieure à l'ellipsoïde' 3^, la droite A^ est plus près du point I que la droite Ag: c^est le rayon ordinaire qui subit la réflexion totale, tandis que le rayon extraordinaire I J, est transmis. Dans le cas de la figure (rayon incident dans le plan de section principale), la vibration extraordinaire dans le spath est dans le plan de la 'figure, et' il en est de même de la vibration éinergente J V.

On peut calculeî',;pour chacun des deux rayons, la position du dernier rayon Y I qui peut être- transmis. Pour le rayon ordinaire, le calcul est le même que pour un milieu isotrope- : l'angle d'incidence limite X^ dans le spath est donné pair la relation habituelle. :

sm ^0=^ ^'

Pour le rayon extraordinaire, le calcul est plus compliqué; l'angle limite dépend de la. position de Taxe optique I Â.p!ar rapport à la surface de séparation S, et de la.positiQn..d.u -plan d'incidence -par rapport au plan

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de section principale. Il se simplifie un peu quand ces deux plans sont confondus : la droite Ae leur est alors perpendiculaire et l'angle limite se détermine en menant par le point B de' la sphère S (fig. 37) la tangente P.

Fig. 37.

Il li-es deu-c rayons sont transmis.