OO
/(J. lO"
(iMeyer et v. Schweidler.)
2" Couche active épaisse. — Quand la couche active a une épaisseur appréciable^ il faut tenir compte de l'absorption des rayons par la matière active elle-même. Soient, comme précédemment, l l'épaisseur de l'écran et £ l'abaissement de la courbe d'ionisation par unité d'épaisseur de cet écran; soit s' l'abaissement de la même courbe par unité de longueur de trajet dons la matière active. Une couche infiniment mince de matière active^ située à une profondeur x [fig. 126; II) et ayant l'épaisseur dx, donne lieu dans l'air à une production d'ions
cix / sin 0 « -, — c/0,
■^^ Jo \ cosO /
KATLHK DES RADIATIONS.
l'intégration devant être faite entre les limites 6 = o et
8 = arc cos '-^, et la production étant rapportée à l'unité de
temps et à l'unité de surface de la couche active.
Pour obtenir l'ionisation totale -^ produite par une couche
Fie;. 127.
zl
épaisse^ il suffit d'intégrer cette expression entre les limites
X = o et ce
Nn
sinO(a- {î:i:i:i\ ^/e,
d'où, en effectuant le calcul,
Nn [(rt — /£) (a — 3/s) l'-z"- U
rLog,^],
Pour
on
trouve
On a.
de
Pl
us,
sa
hJ
CIIAPITUI-: IV,
— rrr — r ^-o^e i-
On trouve ensuite les relations suivantes : Pour 1=0,
Pour /
-yr = O, r) = o.
Donc pour î = o le coefTicient a prend une valeur finie, pour ^ = — on trouve que sa vraie valeur est infinie.
La courbe log "^ = / ( — ) prend la forme indiquée dans la
figure I2J, II, Cette forme paraît se prêter à la représentation des expériences; elle indique un coefficient ^ constamment croissant avec l'épaisseur de matière traversée.
Le calcul précédent a été indiqué par M. Bragg (') qui en a fait l'application suivante. En posant eZ — D, on peut écrire la valeur de -) sous la forme
Le rapport ^ est donc une fonction de — dont on peut construire
la courbe représentative. Ayant mesuré -5 pour un écran déterminé, et connaissant la valeur de D pour cet écran, on pourra calculer a.
Si l'on admet que pour les différents groupes de rayons a la valeur de £ est la même, on peut calculer ainsi le parcours d'un certain groupe de rayons a, pour lequel la courbe d'ionisation n'a pu
(') Bragg, Phil. Mag.., 190G.
NATIUE Di:S RADIATIONS. 127
être construite directement. M. Bragg a constaté qu'on trouve une bonne concordance en comparant entre elles les valeurs mesurées et les valeurs calculées des parcours des rayons a du radium au minimum d'activité et du radium C; il a ensuite déterminé par cette méthode le parcours des rayons a de l'uranium, en opérant avec une couche d'oxyde d'uranium; le nombre trouvé est 0= 3*"", 26. Le parcours de ces rayons n'a encore pu être déterminé avec précision par la méthode directe.
Remarquons de plus que si -3, et -"^o sont les ionisations totales produites par des couches épaisses de deux matières radioactives simples, on a la relation
^2 ~ N2 al z\ '
D'autre part, en désignant par s, et 5^ les pouvoirs d'arrêt des matières considérées, par p, et po leurs poids atomiques, par di et r/o leurs densités, par M, et Mo les nombres de particules a émises dans l'unité de temps par atome de la substance, on trouve les relations
