REFLEXION INTERIEURE OU FORMATION DES RAYONS X

d'un courant ; ce sont là des chocs séparés, avec production de courants alternatifs, ou d'extra-courants locaux, diminuant l'énergie initiale proportionnellement à l'étendue de propagation des rayons cathodiques.

Mais tout cela suppose la réflexion des rayons X, leur production en dehors des électrodes et à l'intérieur de l'ampoule, contrairement à ce qui se passe à l'extérieur; pour nous, on peut simplifier ces difficultés. Les rayons cathodiques et les rayons X, qui ont vraisemblablement le même point d'émission vont en ligne droite ; les poussières métalliques et les rayons cathodiques rencontrent un obstacle : ils s'y arrêtent et ne vont pas plus loin ; ou, de même qu'un mouvement arrêté se transforme, change de modalité, telle la balle de plomb projetée contre un obstacle s'aplatit et fond, tels se comportent peut-être les rayons cathodiques au contact de l'anticathode; c'est, d'ailleurs, ce qui est admis. Les rayons de Rœntgen continuent ensuite leur route en ligne droite, ayant traversé le petit corps opaque constituant l'anode anticathodique ou s'y étant réfléchi après transformation; puis, franchissant la paroi du verre, ils arrivent sur la région fluorescente où ils se transformeront encore *, puisqu'ils se pourront alors réfléchir (Autoradioscopie, Foveau deCourmelles) ou iront directement sur le corps à examiner ou à radiographier et le traverseront pour arriver à la plaque sensible. Et si la vision, après la formation des rayons de Rœntgen par choc anticathodique, est aussi meilleure, c'est que les poussières métallisantes sont arrêtées en route, au moins en partie et n'arriventpas se déposer sur le tube et ainsi gêner le passage des rayons. Il y a peut-être une interprétation fausse d'un fait exact, con-

1 Le passage des rayons à travers le spath-fluor centuple leur action phosphorique, et la longueur d'onde des rayons dans le spath-ûuor atteint 9,u,219 (Winkelmann et Straubel).

RADIOGRAPHIE. If)

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duisant d'ailleurs à une meilleure et plus longue utilisation du tube. D'ailleurs, ne peut-on faire toutes les hypothèses possibles, tant que l'on n'aura pas isolé, comme il convient pour une étude rigoureusement scientifique, les rayons cathodiques et les rayons de Rœntgen parfaitement distincts. Et maints observateurs, qui n'ont que des résultats sur ces- rayons mélangés, ont le grave tort de ne penser qu'aux rayons de Rœntgen, si modifiables eux aussi, puisqu'après leur passage dans l'écran fluorescent ils peuvent se réfléchir.

Ces réserves faites, citons les résultats et les auteurs.

L'émission des rayons X par l'anticathode peut avoir lieu jusqu'au voisinage de l'incidence rasante, les rayons obliques sont les plus puissants ; ainsi pourrait-on isoler un faisceau très intense et très étroit (Imbert, Bertin-Sans et Gouy).

La nature de l'anticathode est également importante : si elle est en même temps cathode, c'est-à-dire reliée électriquement à une source d'électricité négative, elle aura très peu de rayons X; si l'anticathode est non électrisée, ou mieux anode, la production augmente et devient maximum pour l'anticathode anodique (MM. Lodge, Hurmuzescu, Chabaud). L'attraction due au potentiel plus élevé de l'anode peut être une cause de cette surproduction de rayons X.

Le troisième groupe d'ampoules est, nous avons dit, la combinaison de l'action directe à l'action indirecte ; on a deux surfaces d'émission des rayons X; la fabrication de ces ampoules est plus compliquée et plus dispendieuse, et il ne semble pas que les résultats en puissent être bons.

DESCRIPTION DES DIVERSES AMPOULES

Nous allons décrire maintenant rapidement les principaux tubes à vide.

Le premier modèle utilisé et créé en France est un tube de Crookes à électrodes disposées perpendiculairement et où la cathode envoie directement sur la paroi opposée de verre, en forme de secteur sphérique, les rayons.

Fig. 83. — Premier modèle français d'ampoule.

Fi". 84. — Tube de Crookes.

Une autre ampoule (Crookes) utilise la déviation du rayonnement cathodique, grâce à un aimant; la position des rayons X varie et peut être déplacée à volonté pour obvier à la métallisation qui se produit en face d'eux. On peut ainsi utiliser toutes les parois du tube. Ici encore il y a un point obscur à signaler, les auteurs ayant noté la nonattraction ; mais la déviation des rayons de Rœntgen par l'aimant, alors qu'ils ne seraient pas attirés, donne les rayons cathodiques.

Une troisième ampoule (Seguy) a une cathode formée d'un miroir sphérique concave, placé très près de la paroi de l'ampoule, de façon que le centre et le foyer de concentration des rayons soient à l'extérieur et près de la paroi. Le foyer d'émission est petit, et la netteté est augmentée d'autant. Le seul inconvénient est réchauffement considé-

LES TUBES A VIDE

rable de la partie du verre traversée par les rayons. Cependant, pour une courte opération, il y a un avantage à l'employer par l'augmentation de vitesse et de netteté ainsi obtenues.

Fig. 85. — Ampoule Seguy.

Fig. 86. — Ampoule Wood.

Un quatrième modèle (Wood) est munie (fig. 86) d'une cathode mobile suspendue à une petite poulie et constamment dirigée vers le bas. On change ainsi commodément et plus sûrement qu'avec l'aimant le point d'émission des rayons de Rœntgen. On règle à volonté la distance de la cathode aux parois du tube. On peut donner à l'ampoule un mouvement constant de rotation pour ne pas échauffer la paroi du tube trop rapprochée de la cathode. On aies avantages résumés des deux précédentes ampoules.

Une ampoule bicathodique constitue le cinquième modèle

Fig. 87. — Ampoule Fig. 88. — Ampoule

bicathodique Seguy. Chabaud et Hurmuzescu.

Fig. 89. — Ampoule bicathodique Seguy à anode rapprochée.

(fig. 87) dû à M. Seguy. L'anode, miroir en platine, est à la partie supérieure et reçoit les rayons des deux cathodes inférieures. Les résultats sont plus nets et plus rapides

(Seguy). .

DESCRIPTION DES DIVERSES AMPOULES

L'anode, formée d'un disque d'aluminium placé devant la cathode, empêche, comme nous l'avons dit, en recevant les rayons cathodiques, les particules métalliques d'arriver aux parois du verre et de les rendre opaques (Chabaud et Hurmuzescu) (fig. 88).

L'ampoule simplement bicathodique métallisé rapidement le verre (Seguy) {fig. 89).

Une huitième ampoule, due à M. Sylvanus Thompson, est très pratique, nette et rapide. Les rayons cathodiques partent d'un miroir sphérique et se concentrent sur l'anode de platine inclinée à 45° (fig. 90).

Une ampoule bianodique avec cône creux réfléchissant de platine est due à un essai de M. Seguy et a été abandonnée de suile {fig. 91).

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Fig. 90. — Ampoule Sylvanus Thompson.

Fig. 91. — Ampoule bianodique Seguy.

Fig. 92. — Ampoule d'Arsonval.

L'ampoule d'Arsonval {fig. 92) est une curiosité pour courants de haute fréquence ; elle est unipolaire, à anode externe constituée par un bain liquide contenu en une capsule de celluloïd. La métallisation est rapide, et les résultats peu nets.

Une onzième ampoule (fig. 93), encore due à M. Seguy, «st un modèle de la première heure. Les pôles sont inversables et contenus en parties tubulées filiformes.

M. Puluj (fig. 94) a recouvert sa cathode au platine de verre isolant à la paroi convexe, pour éviter les pertes par

LES TUBES A VIDE

rayonnement. On peut pousser le vide très loin ( * oooono

ou rçr% d'atmosphère). La métallisation n'est pas trop

rapide (p. 182).

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Fig. 93. — Ampoule Seguy.

Fig. 94. — Ampoule Puluj.

Fig. 93. — Ampoult Seguy.

M. Seguy (fig. 95) a fait un modèle de grande dimension, véritable fluoroscope, très simple, mais moins bon pour la radiographie.

Une seule électrode intérieure [fig. 96), un cercle métallique extérieur pour l'anode, est encore un modèle de M. d'Arsonval pour courants de haute fréquence.

L'ampoule Le Roux (fig. 97) permet de tirer un grand