o„ = 90" — arc sin

d, =90" Ou = 53" 38'.

La normale à l'onde extraordinaire ainsi que le rayon correspondant seront parallèles à la surface de séparation, et le rayon ordinaire fera avec celle-ci un angle 0,-60 = 26" 22'.

Il est possible maintenant de trouver la direction de la face terminale, dont la normale OJV^doit faire des angles égaux ig et if (fig. 181] avec les rayons incidents qui donne- Fig. 181. raient les rayons ordinaire OA et extraordinaire OB subissant la réflexion totale. En appelant r^ et Vf les angles que ces derniers font avec la normale à la face en question, nous devrons avoir;

t„ = I,, et »((, sinr„ ^ «^ sin.-^ de plus

,„ + if = 26" 22',

OB étant parallèle à la surface de séparation;

Développant le binôme du second membre il vient enfui: H„sin26"22'

Appareils de polarisation

Le calcul effectué donne:

Ces angles sont ceux que font les deux rayons ordinaire et extraordinaire avec la normale à la face terminale du prisme: comme d'après ce qui vient d'être dit, le rayon extraordinaire doit se propager parallèlement au plan qui partage le spath, la face terminale devra faire avec ce plan un angle a qui sera:

et l'ouverture w, qu'il est alors aisé de calculer, sera 41" 54'. Quant & la longueur du prisme elle sera 4,04 fois la largeur.

On arriverait au même résultat en taillant, comme l'a fait Thompson [iig. 182}, un prisme de spath de façon à ce que l'axe optique soit parallèle au plan de séparation, tout en étant perpendiculaire à l'axe du prisme. En outre on trouve dans le commerce des prismes de Hartnack- Prazmowsky ou de Thompson, collés au baume de Canada au lieu d'huile de lin, leur ouverture est alors un peu plus faible.