Supposons que le petit aimant soit un feuillet de
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même surface c?S que le courant; soit h son épaisseur et<7 la densité sur les bases ; on a 1^161)
la condition d'équivalence d'un courant infiniment petit et d'un feuillet de même contour est donc :
autrement dit, Vintensité électromagnétique du courant doit être égale à la puissance maynét/que ilu feuillet.
226. Équivalence d'un courant fermé et d'un feuillet magnétique. — Considérons maintenant une surface de forme quelconque terminée à un contour S [fig. 19^); coupons cette surface par deux systèmes de plans parallèles inûniment voisins de manière à la décomposer en éléments infiniment
petits, et supposons les contours de tous les éléments parcourus par des courants de même intensité I, tournant tous dans le même sens. Chaque ligne de séparation de deux éléments contigus est parcourue par deux courants Fig. 195. égaux et de sens contraires dont
les actions s'annulent. Il ne reste d'efficaces que les portions de courant qui correspondent aux éléments linéaires du contour, et leur action est évidemment la même que celle d'un courant unique de même intensité qui parcourrait le contour et constituerait le courant fermé S. D'autre part chacun des courants élémentaires peut être remplacé par le feuillet équivalent, et l'ensemble de ces feuillets constitue un feuillet de même contour que le courant fermé et d'une puissance magnétique égale à son intensité. D'où il suit que l'action d'un courant fermé est identique
a celle cVun feuillet magnétique de même contour et dont la puissance magnétique est égale à. lintensité électromagnétique du courant.
La face positive du feuillet est à la gauche du courant.
227. Solénoïde électromagnétique. — Ampère a donné le nom de solénoïde ^ électromagnétique au système formé par des courants fermés infiniment petits (y^^. 196), de même surface et de même intensité, distribués, à des distances infiniment petites et égales, le rJ!t
long d une courbe de forme quelconque ' ç^^"-^
appelée directrice, passant par leur centre (^'
de gravité et normale en chaque point au r^
plan du courant. - r^
Chaque courant peut être remplacé par r-5S le feuillet équivalent et si on donne à ces ,^ feuillets une hauteur égale à l'intervalle de y\o-. iq6.
deux courants, les faces opposées de deux feuillets consécutifs sont en coïncidence et le système se réduit à un filet solénoïdal (159).
Soit X la surface des courants, k leur distance ou n^ = -
le nombre des courants par unité de longueur, I l'intensité, enfin g- la densité magnétique sur les faces terminales du filet, on a comme condition de l'équivalence (225)
/^(7 = I, et, par suite,
L'action du solénoïde est indépendante de la forme de la directrice; elle est celle de deux masses dzwJX situées aux deux extrémités .
