Bobine de champ galvanique maximum. —Ed

se donnant un fil de section uniforme et de longueur déterminée, on peut rechercher la forme de l'enroulement et les dimensions delà section rectangulaire donnant le champ maximum au centre pour un enroulement uniforme. (]e problème a élé résolu en 1860 par W. Weher.

Le champ magnétique produit par une spire donnée étant en raison inverse de son rayon, il y a intérêt à multiplier les spires du plus petit rayon dont TclTel est prédominant, tout en ménageant cependant le vide intérieur nécessaire à la carcasse qui doit supporter le Pil ot au mouvement de l'aimant.

La courbe qui limite la seclion méridienne de l'enroulement est un cercle écrasé suivant le diamètre vertical , fig. 7G) dont lYMiualion en coordonnées polaires est

Kig. "G. — Bobino de «-hainp galv.iniqiu' maximum.

« -r-siiiO

(*) Voy. pour la d<;moiistratiou Mascart el Jouhcrt, l. II, p. 89.

u étant le rayon vecteur OP du point P^ 6 Tanglc de ce rayon avec Taxe, et c une constante. La figure 76 donne les courbes successives pour des valeurs de c croissant en progression arithmétique, les parties pointillées correspondent au vide central. On peut encore, avec un plus grand avantage théorique, en conservant la même gorge et la même résistance, diminuer le diamètre du fil dans les premières couches et Taugmcnter progressivement dans les autres pour multiplier surtout le nombre de spires efficaces et réduire le nombre des spires les plus éloignées qui le sont moins. C'est cette disposition qui constitue le galvanomètre gradué de sir W. Thomson, mais elle n'est pas employée en pratique, à cause des complications de construction. 196. Aimants et courants éqiilvalents. — Un aimant et un courant peuvent, au point de vue de leurs actions magnétiques, se remplacer Tun par Tautre et produire, dans certaines conditions, à une distance donnée, par exemple, un champ égal en grandeur et en direction. On dit que Taimant et le courant sont équivalents.

Fig. 77. — Aimants et courants équivalents.

Un courant circulaire de rayon r et de surface S^r/-^ produit en M sur un axe perpendiculaire à son plan (fig. 77) un champ galvanique d'intensité H donné par la formule

„ 2T.rH SiSl

si la dislance d devient très grande par rapport aux dimensions