Traite encyclopedique de photographie

1761 . Propriétés des lentilles. — ( )n désigne sous le nom de lentille un corps transparent terminé par deux surfaces de révolution dont les axes coïncident; on utilise en photographie les lentilles à surfaces Bpbériques.

L'expérience montre <{iie les rayons issus d'un point de l'objet et traversant nue lentille ne viennent pas concourir rigoureusement en un même point; avec une lentille convergente (B, 1285, 1301), le foyer des rayons marginaux est plus près de la lentille que le foyer des rayons centraux. On corrige cette aberration spliérique en associant une lentille convergente avec une lentille divergente : on peut obtenir ainsi un objectif plus ou moins apla net /7 ue : on peut par le même moyen corriger ['aberration chromatique^ obtenir ainsi l'achromatisme pour deux couleurs, le jaune et le bleu, et construire des objectifs exempts de foyer chimique. Si l'objectif ainsi réalisé doit servir aux reproductions trichromes, il faut que les foyers de trois couleurs (rouge, jaune, bleu) coïncident; l'objectif est dit apochromatique.

La distorsion des lignes droites (reproduction en croissant ou en barillet) produite par une lentille achromatique se moditie par la position que l'on donne au diaphragme. On peut aussi réaliser cette correction en utilisant des systèmes optiques identiques et symétriquement placés par rapport au diapliragme. Les premiers aplanats

étaient construits sur ce principe : en diaphragmant l'aplanat, on atténuait la plupart des défauts de l'objectif, sauf Y astigmatisme. Un faisceau de rayons lumineux de direction inclinée sur l'axe principal de l'objectif donne une image qui se réduit à deux portions de droites perpendiculaires dans l'espace ; ces deux droites seront d'autant plus éloignées l'une de l'autre que l'axe secondaire sera plus oblique sur l'axe principal (B, 1293). Ce dédoublement constitue Yastigmatisme. Chacune des droites étant dans un plan différent, il est impossible d'en obtenir une image les représentant avec la même netteté.

L'astigmatisme est à peu près complètement détruit en dehors de l'axe pour les objectifs de construction nouvelle. On désigne ces objectifs sous le nom d'anastigmats (A, 1065). La question de l'astigmatisme est d'ailleurs liée à celle de la courbure du champ. On reconnaît l'astigmatisme d'une lentille en mettant au point l'image qu'elle forme d'un objet éloigné; si cette mire est constituée par deux systèmes de lignes rectangulaires, on constatera que l'un des systèmes sera net, alors que l'autre sera complètement flou. L'emploi du diaphragme ne modifiera pas la netteté.

La correction de l'aberration sphérique suivant l'axe d'un système peut être réalisée avec une très grande perfection; dans ce cas, l'emploi de très petits diaphragmes n'augmente pas sensiblement la netteté, contrairement à ce qui se passe dans les systèmes pour lesquels l'aberration n'est corrigée que d'une manière approchée. C'est qu'il est inexact de dire que l'image fournie d'un point lumineux par un système optique théoriquement parfait est un point; en réalité, cette image est constituée par une tache circulaire entourée d'anneaux concentriques. La théorie de la diffraction permet de prévoir les résultats de l'expérience et aussi de démontrer que le diamètre de cette tache est d'autant plus petit que celui du système optique est plus grand. Le foisonnement (qui est l'inverse de la netteté) n'est pas seulement dû à l'aberration sphérique ; il est dû aussi à la diffraction. Si l'aberration sphérique est grande, on gagne à diaphragmer l'objectif ; si elle est bien corrigée, on ne gagne rien à diminuer l'ouverture ; on peut, au contraire, par l'emploi du diaphragme, augmenter le foisonnement.

Dans la pratique, on cherche à réaliser une correction moyenne de l'aberration sphérique de façon à obtenir une image homogène sur une surface de plan focal relativement grande. Les anciens objectifs à portraits donnent, suivant l'axe et à peu de distance de cet axe, une